180 
35* = [I $x + i k r a fyy 
§5^ j== [i Sp 7 j -rf- 4 kr a S^i x . 
We zien, dat hier voldaan is aan de algemeen voor anisotrope 
media met drie onderling loodrechte hoofdriclitingen geldende betrek- 
king p 12 =p 21 - 
In de getordeerde staaf heeft $ x op zekeren afstand van de as 
overal dezelfde waarde, wanneer we ons bewegen langs een cirkel 
loodrecht op de as, aangezien er t. o. v. deze as radiale symmetrie is. 
De lijnintegraal van -fy x langs dezen cirkel bedraagt derhalve ‘Inr . Sp x - 
ook bedraagt deze lijnintegraal 2 nr . Jf > x 0 , zoodat we verkrijgen 
Verder zullen we aannemen, dat de lengte der staaf groot is t. o. v. 
hare middellijn, in welk geval we bij de bepaling van de veldsterkte 
binnen de staaf bij longitudinale magnetisatie tennaastenbij mogen 
afzien van het magnetisme aan de uiteinden, zoodat we mogen 
aannemen 
•5» = £."• 
Binnen de staaf geldt dus tennaastenbij 
= f z£ a ° -f i kra 
= p.f) 2 ° -f- ^ kra •£>/ 
De verandering der magnetische inductie fengevolge van de torsie 
bedraagt derhalve binnen de staaf 
| kra £ 2 ° 
AQ3 (/ = \ kra JP)/ 
Op dezelfde wijze geldt voor de magnetisatie 
+ i kra JTV 
= + hkraf?, 0 
Ook buiten de staaf verandert de magnetische inductie tengevolge 
van de torsie. Wegens de verandering van 35^ zal n.1. aan de uit- 
einden der staaf de hoeveelheid magnetisme veranderen, hetgeen 
eene verandering der veldsterkte buiten de staaf tengevolge zal heb- 
ben. Bevond zich geen ijzer binnen de solenoïde, en was deze oneindig 
lang, dan zou de verandering van het magnetisme aan de uiteinden 
in ’t geheel geen inductiestroom tengevolge hebben, aangezien elke 
hoeveelheid magnetisme zijne inductielijnen zendt door de aan beicfe 
zijden gelegen windingen, en de zin van omloop van de geïndu- 
ceerde electrische kracht voor de windingen aan de eene zijde tegen- 
gesteld gericht is aan dien aan de andere zijde. Wegens de aan- 
wezigheid van het ijzer binnen de solenoïde begaan we eene fout, 
doordat de magnetische inductie binnen het ijzer niet op dezelfde 
