182 
voor de beschouwde torsie de zin, waarin de stroomstoot plaats 
heeft, in linksche cyclische orcje is met den stroom ƒ. 
In de andere stroombaan is de stroomstoot nul, daar AQ3 a . = 0. 
B. Onderstellen we thans 1\ = 0, = I, dus het geval van 
longitudinale magnetisatie; dan is 
ml 
#.•=« «.•=— 
AS5x — — mkral AQ3 y = 0. 
Teneinde den stroomstoot in de eerste stroombaan te berekenen, 
zullen we den eersten geleider in stroombuizen verdeelen, die ieder 
weer uit stroomdraden bestaan. Laten de stroombuizen, die in het 
ijzer concentrisch en cylindrisch zijn, aldaar een straal r en eene 
dikte dr hebben. Wanneer wij ze dan in de overige deelen van den 
geleider daaraan evenredige afmetingen geven, dan zal de weerstand 
van zulk eene buis bedragen 
De vermeerdering der inductievloeiïng door het oppervlak, dat 
elke stroomdraad, waaruit de stroombuis bestaat, omspant, bedraagt 
R 
A M r = 
ijdr . A B* = i mlkla (R 2 —r 3 ). 
De in den geleider in beweging gebrachte hoeveelheid electriciteit 
wordt nu, gebruik makende van de in § 3 uiteengezette rekenwijze, 
die in (14) tot uitdrukking komt, 
A M r _ 
mlkla C 
= (R* 1 — r 2 ) rdr — 
2i? 3 W K ’ 
Bij invoering van den torsiehoek <p wordt dit 
mlkla R* 
8 ' 
mcpkl R 2 
~8W\c 2 ~ 
(22) 
We vinden derhalve uit (21) en (22) inderdaad 
in overeenstemming met (18'). 
Is k positief, dan is de zin, waarin de stroomstoot plaats heeft, 
in linksche cyclische orde met den stroom I. 
Aangezien A& y = 0, is de stroomstoot in den tweeden geleider nul. 
We mogen aannemen, dat de stroomdraden over het grootste deel 
