De geheele torsie wordt 
8 c'KR* 
kmllJz 
(25') 
8c 2 ATi2 3 
Is k positief, dan zal, bij de aangegeven stroomrichtingen van I 1 
en / 2 , de staaf zoodanig getordeerd worden, dat, wanneer het uit- 
einde, waar ƒ, intreedt, wordt vastgehouden, het andere uiteinde 
gedraaid wordt in den zin van den stroom / 2 , derhalve tegen den 
zin van de wijzers van een uurwerk, wanneer men naar dit uiteinde 
ziet. Natuurlijk verandert de zin van draaiing bij omkeering van een 
der stroomen. De staaf verkrijgt derhalve, wanneer de stroomen en 
/ 2 in rechtsche cyclische orde zijn, de gedaante eener rechtsche schroef. 
Voorts is de hoek, waarover de staaf getordeerd wordt, evenredig 
met het geheele aantal windingen der solenoïde, dat op de lengte 
der staaf valt, met de intensiteiten der stroomen, en omgekeerd even- 
redig met het vierkant van den straal. 
Boven vonden we eene uitdrukking voor den arbeid der pondero- 
motorische krachten clA bij de vermeerdering der torsie da. Bedraagt 
de torsie «, dan kunnen we deze uitdrukking integreeren, waardoor 
we verkrijgen 
A = — m k rp I j 7 S R 2 
Dezen arbeid vinden we in de eerste plaats terug in de elastische 
energie U van de slaaf. Voeren we in de uitdrukking hiervoor, 
è K R 4 « <p, de boven gevonden uitdrukking voor a in, dan verkrijgen 
we hiervoor 
De rest, die evenveel bedraagt als U, wordt in kinetische energie 
omgezet, of, wanneer we door middel van uitwendige koppels de 
beweging oneindig langzaam laten geschieden, in uitwendigen arbeid. 
Vragen we thans naar de vermeerdering der magnetische veld- 
energie. Daartoe bezigen we de uitdrukking 
die gemakkelijk uit (1) kan worden afgeleid. 
Hier voeren we in 
