401 
als m de massa en r de straal van den cirkel is. Daar wij ons if?, 
m en r voor alle electronen gelijk denken, kunnen wij schrijven 
I) tj> 2 , 
waarin 
D = 2 m r 2 
is, als het somteeken op alle circuleerende electronen betrekking heeft. 
Het derde deel 1\ zal afhangen van de producten rp ip, 6 
Het is het bestaan van dit stuk, dat experimenteel aangetoond moet 
worden. 
De berekening van T 3 eischt eenig meer overleg. Heeft een stoffelijk 
punt met de massa m twee snelheden v x en v 3 (vectoren), dan is 
de kinetische energie 
è mv x * -f | mv^ + « (»!.»,) (4) 
Dit passen wij toe op ieder rondloopend electron. Dit zal bezitten 
de snelheid v t , te danken aan zijn beweging in den cirkel, en de 
snelheid v lt te danken aan de beweging van het geheele lichaam, 
waaraan het ook meedoet. De eerste twee stukken van (4) zijn in 
2\ en r l\ begrepen. De snelheid v x kan ontbonden worden in de 
snelheden, die te danken zijn aan de wentelingen van het lichaam 
om OZ, OY, OZ en ieder van deze wentelingen kan vervangen 
worden door een wenteling om een evenwijdige as door het middel- 
punt M van de baan van het electron en een translatie. Laten de 
bij de bedoelde wentelingen beboorende snelheden van het electron 
zijn vu, vu en v\ c . Het is duidelijk dat de laatste twee componenten 
loodrecht staan op v „ en dus niets tot het scalaire produkt {v l . v 2 ) 
bijdragen. Hetzelfde geldt van de component der translatiesnelheid, 
loodrecht op het vlak van dien cirkel. Wat een translatiesnelheid in 
dat vlak betreft, deze kan voor één electron een bijdrage tot (v x . v t ) 
opleveren, maar men ziet gemakkelijk in, dat deze bijdragen, ge- 
nomen voor de n electronen, die zich in eenzelfden cirkel bewegen, 
elkaar opheffen. De snelheden hebben nl. voor deze deeltjes dezelfde 
grootte, maar verschillende richtingen, die onder gelijke hoeken op 
elkaar volgen. De eenige component, die een bijdrage levert tot het 
scalaire produkt is v\ a , die steeds dezelfde richting als v 2 heeft. Daar 
de ontbondene van de hoeksnelheid van het lichaam om de as door 
AI evenwijdig aan OX gelijk is aan — r/> sin 6, vinden wij voor 
m{Vi . v„) 
— mnp . r<p s in 6. 
Gesommeerd over alle rondloopende electronen geeft dit 
— ipy sin 6 . 2 mr 2 = — Dip<p sin 6. 
