402 
De gelieele kinetische energie wordt dus: 
T = 4 {A (}/ sin 2 6 + B 6' 2 + C ('j' 1 sos' 6 + 1) i'fr 
2 1) ip <f sin 6 j 
Schrijven wij A + D in plaats van A dan wordt dit : 
[ieruit volgt voor de kracht, die tp tracht te vergrooten, 
d SdT\ dT d l ■ ■ 
W-— I — r I — - — r= ] D (lp — <p sin 6) 
dt y dip J dip dt j 
Wij gaan uit van de veronderstelling, dat er geen krachten op 
de electronen werken, waardoor hun snelheid in hunne banen zou 
veranderen. Dan is 
W— O, of lp — (p sin 6 = const. = y . . . . (5) 
en vinden wij verder in plaats van (2) 
d 2 6 
0 = B -- -f- (C — ^4) ffd sin 6 cos 6 + 1) (/ y cos 6 
Wij zagen boven reeds, dat C+> A moet zijn. 
• ( 5 «) 
d 2 6 
In den stationairen toestand, waarin 6 niet verandert, zal-^- = 0 
zijn, zoodat bij afwezigheid van een koppel 0, de hoek 6 een 
constante waarde zal aannemen gegeven door 
sin (7 — — . - . 
C — A rp 
Dezelfde formule vindt men door, eenigszins eenvoudiger te werk 
gaande, het moment der hoeveelheden van beweging, of wel de 
impulsmomenten in het oog te vatten. Wij moeten dan de volgende 
stelling toepassen. In een systeem heeft de verandering van het 
resulteerende impulsmoment steeds de richting van het moment van 
het koppel, dat deze verandering veroorzaakt. 
Het eenige koppel, dat hier op het systeem werkt, komt voort uit 
de krachten, werkende aan de uiteinde van de OY- as, waardoor 
deze gedwongen wordt zich in een horizontaal vlak met de stand- 
vastige hoeksnelheid (/> te bewegen. De as van dit koppel ligt in 
het vlak XOZ. Het lichaam bezit onafhankelijk van de magnetisatie 
impulsmomenten om zijn assen O X en OZ. Bovendien heeft het 
een magnetisch impulsmoment om OZ. Het totale impulsmoment 
zal dus in elk geval langs een zekere lijn OL in het vlak Z'OX 
vallen. Viel nu* deze resultante OL niet met OZ' samen, dan zou 
zij, om deze as draaiende, voortdurend van richting veranderen; de 
verandering van het impulsmoment zou daarbij steeds loodrecht op 
het vlak Z' OL staan. Dit zou dan ook de richting der as van het 
