630 
Coëfficiënten in de formules met R m - 
cos 6 — 
1.00 — 0.02 +0.11 
+ [+ 1 .00 +0.82 +0.11 +0.11 — 
0.04] sin a 
— [+0.82 —0.04 +0.31 +0.11 
] cos a 
— [+ 0.11 — 0.02 
] sin 2 o 
+ [+ 0.02 + 0.1 1 
] cos 2a 
+ [+ 0.10 — 0.04 
] sin 3a 
_ [_^_ o.04 + 0.10 
] COS 3 a 
— 0.82 
— 0.21 —0.03 
— 
— 0.21 
— 0.11 
+ [+ 0.82 
+ 0.04 + 0.11 
+ 0.11 
+ 0.08 
] sin a 
+ [+ 1.00 
+ 0.82 + 0.31 
+ 0.11 
+ 0.04 
+ 0.43] cos a 
— [+ 0.03 
+ 0.21 + 0.08 
] sin 2 a 
— [+ 0.21 
— 0.03 + 0.20 
] cos 2 a 
+ [+ 0.04 
+ 0.10 
] sin 3 a 
+ [+ 0.10 
— 0.04 
] cos 3a 
Aan de hand dezer formules kan nu nagegaan worden welken 
invloed het in rekening brengen der verschillen in afstand van ster- 
ren derzelfde grootte op de afleiding der praecessieconstante en van 
de elementen der parallactische beweging uitoefenen zal en welke 
correcties dus zullen moeten aangebracht worden aan uitkomsten, bij 
welker afleiding op die afstands verschillen niet gelet was. Wanneer 
wij dit vraagstuk nader bezien, blijkt intusschen spoedig dat eene 
scherpe bepaling der correcties, welke voor alle tot nu toe uitge- 
voerde bepalingen dier constanten gelden zouden, niet goed mogelijk is. 
Ook als men aanneemt, dat dezelfde wet der gemiddelde afstands- 
verandering met de gal. breedte voor alle individueele grootteklassen 
geldt, wat misschien voor de helderste klassen nog aan bedenking 
onderhevig is : ), zal zij zonder meer nog niet gelden voor de gemid- 
delde grootte van een materiaal dat zich over meerdere klassen 
uitstrekt; de verdeeling der afzonderlijke grootten kan toch voor 
de verschillende hemelstreken verschillend zijn. Evenzeer zal de 
werking der eenvoudige wet kunnen gestoord worden, wanneer 
men, zooals zoo vaak, en vaak ook terecht, geschiedt, eigenbew. 
boven zekere grenzen van de behandeling uitsluit. 
Verder is het wel duidelijk dat de juiste grootte der benoodigde 
’) Newcomb wijst in zijn Precessional constant Section XIV p. 43 — 46 op de 
moeilijkheden welke de beantwoording dezer vraag biedt 
