674 
" - j ~'i j' ] i -lii ! '■ I : - 1 ij i -1 ' 
~JK 
ds 
1 — 9 J ï rt (? + s ) (“ è 
( s+r 94 
. ( 22 ) 
§ 13. Men kan nu 0,q en de waarde s, die a voor r = R aan- 
neemt, als de parameters beschouwen, waarop uitwendige krachten 
rechtstreeks kunnen werken. Houdt men die parameters vast, dan 
kan men de waarden van .9 in het inwendige van den draad bepa- 
len door de voorwaarde dat voor willekeurige oneindig kleine varia- 
ties ds van die waarden, d ip = 0 moet zijn. 
Voor constante waarden van 0 en q vindt men uit (22) 
R R 
r r dós 
dty=.\Gdsdr-{- li ' 7 — — & r i (23) 
4(A + p>s + 2(A-f ■#*)»-*— -_ + 2lrq | (4p -f a-\-b)r* . (24) 
e=2xi 
F=2nl \ 2(;t + fx)r 2 s + (A+2p)r 
P=2?rzjj 
ds 
dr 
ds 
JT0 2 
r 
Jt0 i 
i jt6 
H+- 
(fx + Z»)? 
(25) 
is. Door partieele integratie van den tweeden term gaat (23) over in 
R R 
dip = Fós -|- 
1 
\{ G ~l))' !sdr - 
0 0 
ds 
.9 en r — eindige waarden 
dr 
Daar voor 
r — 0 de dilataties 
zullen 
hebben, verd 
wijnt de functie F 
voor r = 0, zoodat 
lx 
di p — F R ds -f J (^G — — j dsdr 
0 
(26) 
wordt. Stelt 
men nu ds — 0, dan blijft alleen de laatste term 
over. 
zoodat wij k 
unnen besluiten tot 
de voórwaarde 
G- 
II 
*1$ 
(27) 
of na eenige 
herleiding 
l(p ds ) = 
© 2 « — 3Z> 
- 
' 
dr y dr) 
~ 2Z 2 X + 2p ' 
