705 
dit neemt steeds onbegrensd toe met B, 
2. In geval <£=c/y, zooals bij de zilverspiralen van Deseandres 
en Perot, volgt uit (11) voor f= 0 de reeds door deze natuur- 
kundigen afgeleide formule (13), waarvan het gebroken een minimum 
vertoont voor B = 4,92 b -. 
4 nc cos a B 
•£>,= • . log- 
3 h 
A 
4jto c 2 
j tga 
(B - b) 
B 
A _ ojb ~b 
#7 ~ 2.t sin 2 a 7 BV ’ 
voor n = 45° en B/b = 4,92 wordt A/^ = 0,243 ojb. 
3. Voor § = C'/y 2 verkrijgt men tenslotte 
4:jtC cos a( 1 1 ^ 
4jt oC 2 / 
1_1) 
3 U 
j tg a V 
b Bj 
A 
Ojb 1__ 
jr sin 2a / b \ 
1 B) 
Dit gebroken convergeert naar de eenheid wanneer toeneemt ; 
voor « = 45° en B = co wordt A/fy* = 0,159 ojb. 
Door Fabry (loc. cit.) werden voor verscheidene klossen van 
anderen vorm de numerieke factoren berekend, overeenkomende met 
zijnen parameter 1/100 /V 2 . Deze vermindert van de waarde 0,45 voor 
rechthoekige doorsneden met constante draaddikte tot 0,12 voor de 
ideale klos met een spherische holte (straal b), zich tot in het 
oneindige uitstrekkende en gewikkeld volgens het schema r 2 /sin a. 
Hij meent dat men voorzichtig doet door niet minder dan 0,25 te 
schatten. Zooals men ziet komt de waarde sub. 2 hiermede vrijwel 
overeen en zoude die sub 3 niet zoo heel veel onvoordeeliger zijn dan 
het theoretische optimum. 
Uniformiteit van het veld-, voor de tweede afgeleiden vindt men 
in het middelpunt eener enkele stroomlaag 
d 2 (d.fi>,) d 2 (dÓ a ) ö 2 0U\) hjrCI 
7 — - = — 2 - 7 --— = - 2 — — : — sin 4 a cos a dy. . ( 15 ) 
dx 2 dy 2 dz 2 jy 2 
