757 
zullen gelegen zijn. Kiezen wij die as tot #-as, noemen wij r den 
afstand van het stoffelijk - punt tot die as en <p den hoek, dien het 
vlak door het stoffelijk punt en de as maakt met een vast vlak 
door de as, dan is 
L = ( ux 2 -p 2 p xr -p vr* -p qr'cp' ~p s)i, 
waarin u, p, v, q en .9' functies van x en r zijn. Dit leidt tot de 
bewegingsvergelijkingen 
PD 
èL 
d /dL\ 
■ dL 
d SdL\ 
\di) 
~dx ’ 
dt\dr j 
dt VÖryr ) 
De laatste geeft 
en vermenigvuldigen 
volgens met x, r en 
dL qr'w 
T^ = -r -—-Ah, 
d,f L 
(17) 
wij de drie bewegingsvergelijkingen achtereen- 
<p en tellen ze daarna op, dan verkrijgen wij 
•(18) 
h en A zijn twee constanten, Uit (17) en (18) volgt 
(19) 
(18) is de energievergelijking, (19) de wet, die de sectorenwet ver- 
vangt. Bij de benadering, waarmede wij ons in de vorige §§ tevreden 
gesteld hebben, is q= — 1 en 
s = c" (1 — 2iv -p f w' 2 ). 
zoodat wij verkrijgen 
r 2 rp = Ac' ( 1 — ~P ie') (19a) 
Zonder moeite vindt men, dat (18) met (16 mi) overeenstemt. (19) 
kan dienen, om de veranderlijke >p uit de bewegingsvergelijkingen 
te elimineeren. 
Ik maak gebruik van de gelegenheid, er op te wijzen, dat in 
mijne vorige, boven aangehaalde, mededeeling eene rekenfout geslopen 
is. Op blz. 974 moet in de beide vergelijkingen, die op verg. (11) 
volgen, in -het tweede lid S r' 2 P inplaats r 2 (2P-P Q) staan. Dien- 
tengevolge geldt (12) algemeen en niet alleen in het geval van een 
vloeistof, ook al is »S’=|-0 voor r <) R. Maar (13) blijft geldig alleen 
voor r O R, indien S = 0 voor r R ; (13) luidt, na verbetering 
van een zetfout 
/ p' q' s' \ 
r* F p\ p 2 1 = const. 
\p q s J 
49 * 
