759 
kracht deze gewijzigde waarde moeten worden genomen. Verder de 
afleiding volgende, zooals die in de verhandeling in de §§ 49 en 50 
is aangegeven, vinden we voor den brekingsindex n buiten het 
magnetische veld 
1 C 
= 1 
= IS 
n * 2 4-2 v 0 -—v“ 
waarin v de frequentie der beschouwde lichttrillingen (getal trillingen 
in 2 .t seconden), v t eigen frequenties voorstellen, de konstanten C 
met de bij Lorentz voorkomende konstanten B samenhangen dooi- 
de betrekking 1 ) 
C = 2 5(*i) ' = 2 2 B( x 2 +) = 2 ^ B( x 2-) 
/ 1 y '2-\- 4 
en S ter bekorting voor de som S ni wordt ingevoerd. 
Uitdrukkingen voor de magnetische draaiing per lengle-eenheid 
vinden we uit de waarden van de brekingsindices van circulair 
gepolariseerde lichtstralen in het magnetische veld, door de bekende 
betrekking 2 ) 
' f =^ n --+> 
waarin c de lichtsnelheid beteekent. 
Voor de waarden van en n_ vinden we op analoge wijze 
als in § 57 van de verhandeling van Lorentz 
2 BW 
+ 2 
— 1 
~Z"2 “ * S ° lbl 
2+ 
2 - 
2J3W 
= i 5 + 
/S- 
x 2 _v 0 2 —(v— d (z) ) 3 
verschuivingen door het ZEEMAN-effect 
waarin dW de magnetische 
voorstellen. Daaruit volgt 
2 1 +-§-£+ 2 14 
n +-l-fS+. ’ - 1-iS- 
In aanmerking nemende dat n_|_ en n.. slechts weinig van n ver- 
schillen, en evenzoo *S+ en B— weinig van S, vinden we 
8 — — *S_|_ 
Verder is 
S--S + = 8„ lbl 
(n 2 — n*. ) = , 
4c« V — 4 Acn (1 — -^aS) 3 
2B X > 2 BW 
[2^ r 0 3 — (r-rf^)) 3 ^ v 2 -[v-< fW) 2 J 
4- 4+ 
q 1. c. blz. 236. 
2) 1. c. blz. 245. 
