764 
welke aantoont dat een voorstelling van beide grootheden met dezelfde 
eigen frequenties mogelijk is. 
Het kan verder onderzocht worden in hoeverre de gevonden ge- 
tallenwaarden der coëfficiënten in overeenstemming zijn met wat de 
theorie zou doen verwachten. Voor vergelijking met de theorie is het 
noodig de draaiingskonstante te herleiden op de door Lorentz ge- 
bruikte nieuwe theoretische eenheden. We vinden dan: 
/ 812,37.10 eo 
(I) 
{U) 
2i> 2 K + 2) 2 
9 on 
2v 2 (n 2 + W 
0,06702 — 
9 cn 
0,05556 — 
(47,485.10 30 — v 2 ) 2 
807,84.1 0 60 
10-25 
10-25. 
(48,161.10 30 — u 2 )% 
Ben vergelijking met de boven afgeleide theoretische formules 
geeft (de indices x 2 + verder weglatende), vooreerst 
(I) 4 . — 2 B a = 0,28204, 
Va 
s B a A a = 0,06702.10- 
(11) = 0,27587, = 0,05556.10-25 
of, als we voor de verschillende waarden A a een gemiddelde waarde 
A nm invoeren 
(I) 2 B a — 4 . 0,28204 Va 2 , Lam 2 B a = 0,0 6 7 0 2.10-25 Va * 
(II) =|. 0,27587 Va*, = 0,05556.10—25 Va 
waaruit volgt 
Lam = (7) 1,5 8 4.10 - 26 r n \ A am = (TI) 1,343.10 26 r 0 2 . 
Nemen we voor A am de normale waarde der magnetische splitsing 
A anl = 3,19.10* 
dan vinden we 
(I) r a * = 20 1 4.10 30 , 2 B a =z 852. 10 30 
(II) — 2 3 7 6. 10 30 , = 9 8 3.1 0 3ï 
en daaruit de golflengte 
X a = (I) 0,0000042 cm. = (II) 0,0000039 cm. 
wat inderdaad een golflengte zeer ver in het ultraviolet voorstelt. 
De volgende termen geven 
(I) 4^ J B 6 = 2,4 8 5 0.10 30 , 2B b L h =- 312,37 10 35 
(II) = 2,6182.10*°, = — 307,84.10 35 
waaruit, wederom een gemiddelde waarde A bm aannemende volgt 
(/) 2 B b = 3,73.10*°, L hn -- - 0,838.10* 
(II) = 3,93.10 30 , = — 0,784.10* 
