791 
dat aan de eerste voorwaarde wordt voldaan ; hoe aan de tweede 
voldaan kan worden zullen we aanstonds zien. 
In de tweede plaats moeten de bolvormige schillen op overeen- 
komstige afstanden dezelfde, op schommeltijden gereduceerde, bewe- 
ging uitvoeren, d.w.z. in 
a r = ue lct rrr Wé( — 
moet u voor overeenkomstige waarden van r dezelfde waarde hebben 
in de twee gevallen. Aangezien de stralen der bollen reeds overeen- 
komstige waarden van r zijn, vinden we alle overeenkomstige waarden 
van r door gelijke meervouden van 
R te nemen. Noemen we o — — 
' R 
den gereduceerden afstand tot het middelpunt, dan moet dus voor 
gereduceerde afstanden de op schommeltijd gereduceerde functie u 
dezelfde zijn. Nu is, in een onbegrensde vloeistof, volgens (15) 
u 
1 pQ 4-1 
Q 3 |5-kl 
-Ap- i\ 
waarin p=bR-, men ziet dus dat, opdat deze uitdrukking niets 
specifieks meer zou bevatten, de b ’ s in de twee gevallen zóó moeten 
zijn, dat b 1 R l = b 2 R 2 . En aangezien b — 
k, moet 
uR* 
— (— cf+2.T i) 
in beide gevallen dezelfde waarde hebben, d.w.z. 
f iR 2 
moet hetzeltde 
n T 
getal zijn. 
Zal er dus gelijkvormigheid bestaan tusschen de twee' bewegings- 
toestanden, dan mag men R en T niet willekeurig kiezen : de stralen 
der bollen gegeven zijnde, moet ten minste één der bollen een 
bepaalden schommeltijd hebben, en om dien schommeltijd te ver- 
wezenlijken beschikt men over het traagheidsmoment van den bol 
en het draaiingskoppel. Deze beide factoren zijn, zooals we zullen 
zien, daardoor volkomen bepaald. 
3. De beweging van den bol wordt bepaald door de verge- 
lijking (26), die we nog kunnen schrijven : 
LT M 
PT 2 4 VT 4 T* - 0. 
K K 
Zal kT= — d-j-2jr in beide gevallen dezelfde waarde hebben, 
LT M T 2 
dan moeten — en — T 2 of — - dezelfde zijn. Wegens degelijkheid 
K K T 0 2 
LT 
van bR vereischt, volgens (25), de gelijkheid van ook die van 
