91 
Die Absorption — das Wort pafst hier nicht gut — hat man sich 
nach Lord Rayleigh gröfstenteils so vorzustellen, dafs die Luftmoleküle 
selbst lichtzerstreuend wirken. Jedes einzelne Molekül wird zum Zentrum 
einer Lichtemission, und zwar wird dabei mehr kurzwelliges Licht seitlich 
emittiert als langwelliges. 
Ist wiederum 1 0 die Intensität der exterrestrischen Sonne, so ist 7, 
die Intensität, nachdem die Strecke z durchlaufen ist, durch 1= I Q e~ hz 
gegeben. Diese Beziehung ist mit der Lambert -Bouguerschen identisch, 
wenn der Transmissionskoeffizient a == e ~ h gesetzt wird. Für h erhält 
Lord Rayleigh den Wert 
32tc 3 (/j, — l) 2 
h ~ 3 nl l 
Hierin ist fjb der Brechungsexponent der atmosphärischen Luft, X die 
Wellenlänge der beobachteten Lichtsorte und n die Anzahl der Moleküle 
im Kubikzentimeter. Diese beiden Gleichungen hat Lord Rayleigh mit 
Hilfe der elastischen Theorie des Lichtes abgeleitet, Lord Kelvin und 
P. Lange vin auf Grund der elektromagnetischen Theorie und auch neuer- 
dings sind Planck, Smolucho wski und Einstein zu identischen Be- 
ziehungen gekommen. X 4 steht im Nenner und man kann daraus lesen, dafs 
die kürzeste sichtbare Wellenlänge im Violett eine etwa 16 mal so starke 
Beugung erleidet als die äufserte rote Farbe des Spektrums. Tatsächlich 
strahlt uns ja auch jeder Fleck des Himmels in beliebigem Abstande von 
der Sonne blaues Licht zu. 
h oder das a der Bouguer-Lambert sehen Formel läfst sich aus zwei 
Messungen bei verschiedener Sonnenhöhe, d. h. verschiedenem z messen, 
und es läfst sich so n die Anzahl der a die Loschmidtsche Zahl — 
cm d 
bestimmen. Aus der Loschmidtschen Zahl ergibt sich mit Hilfe des 
zweiten Faradayschen Gesetzes die Einheitsladung eines Ions oder die 
damit identische eines Elektrons. 
Soweit die Aufgabe. Zu ihrer Lösung war dreierlei erforderlich: 
Erstens ein Spektralphotometer, besonders für die kurzwelligen Strahlen, 
wozu ein lichtelektrisches besonders geeignet erschien; zweitens eine so 
hoch als irgend möglich gelegene Station, um möglichste Staubfreiheit zu 
erreichen und drittens absolut klares Wetter. Die ersten beiden Be- 
dingungen liefsen sich mit den Mitteln des Physikalischen Instituts und 
der Akademie erreichen, die Schwierigkeit war und blieb in diesem Jahre 
das klare Wetter. 
Eine Art lichtelektrisches Photometer haben wir schon kennen gelernt 
— das Elster-Geitelsche Aktinometer. Als zweites haben dieselben Herren 
eins gebaut, das eine Alkali-Kathode in einer Uviolglaszelle besitzt. Die 
letztere Form des Photometers liefs sich nach Überwindung einiger kon- 
struktiver Schwierigkeiten zum Spektralphotometer ausbauen. 
Fig. 10 gibt eine Ansicht der Gesamtanordnung des Spektrometers, in 
das eine besonders konstruierte lichtelektrische Zelle mit Quarzabschlufs 
eingebaut wurde. Die Alkalizelle sitzt, von zwei geeignet geformten 
Metallspangen getragen, in der lichtdichten Messingkapsel A. Die Spangen 
sind von aufsen her mittels Stab verschiebbar, um die Stellung der Zelle 
veränderlich zu machen und durch die Schrauben B festzustellen. 
Das Licht gelangt durch den Spalt C des Spaltrohres, durch ein 
Zeifssches Quarzflufsspatachromat (E = 25cm), durch ein Quarzprisma mit 
