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Unter den mannigfachen Entstehungsbedingungen gleitender Entladung sind zwei 
von besonderer Wichtigkeit. Die eine, durch Einfachheit ausgezeichnet, liegt vor, wenn 
eine konstante Spannung plötzlich an die Enden der Funkenbahn angelegt wird. Die 
andere hat neuerdings für die Technik eine hervorragende Bedeutung gewonnen ; bei ihr 
handelt es. sich um Anlegung hochgespannter Wechselströme. Eingehender ist bisher 
nur die erste Art untersucht. 
Man erhält leicht mit kleiner Spannung auffallend lange Gleitfunken auf Metall- 
pulvern, vergoldeten Bilderrahmen, Rufs, feuchtem Gips (Stuck), feuchtem Holze, feuchtem 
oder auch trockenem Schiefer, Basalt, Wasseroberflächen, aber auch unter bestimmten 
Bedingungen auf blanken, trockenen, nichtleitenden Jsolatorenoberflächen (Glimmer, 
Glas, Porzellan). Vortragender zeigte dies durch eine grofse Reihe von Experimenten. 
Während bei erstgenannten Fällen die Verdampfung des Bahnmaterials zur Funken- 
bildung mit beiträgt, ist diese in den weiteren Fällen ausschliefslich durch eine Eigen- 
tümlichkeit der Elektrizitätsleitung der Gase (Luft) ermöglicht. Gase sind (ähnlich wie 
z. B. der Glühkörper in der Nernstlampe) für schwache Ströme schlechte Leiter, für 
starke dagegen sehr gute. Infolgedessen gelten für kurze, schwache Entladungen ganz 
andere Gesetze als für so starke Entladungen, wie sie bei den Gleitphänomen vorliegen. 
Als bemerkenswerte Gesetze für die Gleitfunkenbildung wurden vom Vortragenden 
gefunden : 
1. Die Gleitfunkenlänge ist proportional der Aufnahmefähigkeit der Bahnlängen- 
einheit für Elektrizität. 
2. Die gröfstmögliche Gleitfunkenlänge ist je nach festgestellten Umständen der 
zweiten bis fünften Potenz der Spannung proportional. 
Die grofse Wachstumsfähigkeit macht die gleitende Entladung (wegen der mit ihr 
verbundenen Brand- und Kurzschlufsgefahr) zu einem für die Technik hochgespannter 
Ströme sehr zu fürchtenden Phänomen; schon heute kommt die Frage der Formgebung 
von Isolierungen für hohe Spannungen zum grofsen Teile auf das Problem der Ver- 
meidung von Gleitprozessen auf Isolatorenoberflächen hinaus. 
Auch alle weithingehenden Raumbüschel zeigen Gleitcharakter. Der Schlüssel zu 
ihrer Erklärung und quantitativen Beurteilung ist durch obengenannte Gesetze gegeben. 
Zu völlig fehlerhaften Schlüssen mufs es dagegen führen, wenn man die Gesetze der 
direkten Entladung über kurze Luftstrecken auf irgendwelche Gleitphänomen anwendet, 
also speziell auch, wie das bisher immer geschehen ist, auf das gröfste Gleitphänomen, 
die Blitzbildung. 
Fünfte Sitzung am 5. Dezember 1907. Vorsitzender: Prof. Dr. 
M. Toepler. — Anwesend 39 Mitglieder und Gäste. 
Direktor Dr. A. Beythien spricht über neuere Aufgaben der 
Nahrungsmittel chemie. 
Yl. Sektion für reine und angewandte Mathematik. 
Vierte Sitzung am 4. Juli 1907. Vorsitzender: Prof. Dr. A.Witting. 
— Anwesend 10 Mitglieder und Gäste. 
Staatsrat Prof. M. Grübler spricht über die Elastizitätstheorie. 
Der Vortragende erwähnt einleitungsweise, däfs man bisher zwischen Dehnung 
und Spannung in Körpern das Proportionalitätsgesetz: s = a 0 . o = -=- oder auch das 
Bachsche Potenzgesetz s = a 0 . <j» angenommen hat. Das letztere Gesetz hat aber den 
Nachteil, dafs für den Fall a = 0 der Elastizitätsmodul JE 0 == oo wird. Wahrscheinlich 
besteht ein komplizierteres Gesetz e = f (a) als das Proportionalgesetz bei vielen Körpern. 
Während bisher die Zugfestigkeit durch die Zerreifsungsmethode bestimmt wurde, 
ermittelte der Vortragende diese an auf Innendruck beanspruchten Hohlzylindern und 
erläutert näher sein zur Bestimmung der Zugfestigkeit dienendes Verfahren. Er hebt 
hervor, dafs es ihm gelungen sei, den Innenraum eines Hohlzylinders unter starken Druck 
zu setzen, ohne den Körper selbst durch irgendwelche andere Kräfte zu beanspruchen. 
