III. Crleitftmken auf Glasröhren. 
Von Max. Toepler. 
Mit 2 Abbildungen. 
Die Ausbildung gleitender Entladung auf sehr weiten Glasröhren mit 
relativ geringer Wandstärke und mit einem schmalen Metallstreifen entlang 
der Rückseite*) unterscheidet sich naturgemäfs nicht von der früher ein- 
gehend untersuchten auf Platten. Dies gilt jedenfalls, solange die Rohr- 
weite so grofs ist, dafs der seitlichen Ausbreitung des Gleitbüschels keine 
Grenzen gezogen sind. Nun beträgt die Breite von ebenen Gleitbüscheln 
auf Platten von mehr als 0,2 mm Stärke schon dicht hinter dem Büschel- 
kopfe etwa 3 cm. Man wird also auf allen Glasröhren, deren Umfang 
weniger als 3 cm beträgt (bei mehr als 0,2 mm Wandstärke) die seitliche 
Ausbildung des Gleitbüschels als seiner ganzen Länge nach behindert und 
in bestimmter Weise festgelegt 
anzusehen haben; auf solch engen 
Rohren ist dann (im Gegensätze 
zu Platten) die jeweils geladene 
Oberfläche proportional der 
Gleitbüschellänge. Dem ent- 
sprechend sind auch für diese etwas 
veränderte Bildungsgesetze zu er- 
warten. Einen Beitrag zur Kennt- 
nis dieser Gesetze sollen nach- 
stehende Untersuchungen liefern.**) 
T ersuchsanordnung 
und Beobachtungseinzelheiten. 
a) Die im folgenden angewandte 
Versuchsanordnung (Fig. 1) ist die 
gleiche, wie die früher***) von mir 
zur Herstellung von Gleichfunken 
erster Art benutzte. 
*) Man kann hierbei natürlich entweder den Streifen innen legen und die Funken- 
bildung aufsen erfolgen lassen, oder umgekehrt. 
**) Bemerkt sei, dafs sich die Hoffnung, es werde aus obengenannten Gründen die 
Gleitbüschel- und Gleitfunkenbildung auf Rohren gleichmäfsiger und regelmäfsiger er- 
folgen als auf Platten, nicht erfüllt hat; die Unsicherheit der Ausbildung gleitender 
Entladung scheint hiernach wesentlich in ihrem Mechanismus mit begründet. 
***) M. Toepler, Abh. d. naturw. Ges. Isis in Dresden 1897, Heft 1; Wied. Ann. 66, 
1898, S. 1061; Ann. d. Phys. 21, 1906, S. 193. 
Fig. 1. 
