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dh _ (E + C—B) K — E{C — B) 
d£~~ EC 
Konst., 
da K als konstant vorausgesetzt wurde. Die hieraus folgende Gleichung 
h = h 0 — Konst, f — b — s 
ergibt also durch h die Differenz zwischen dem Luftdruck b und der 
Spannung s der in der Kammer sich noch befindenden Luft. Ist v 0 das 
Volumen der Kammer, so ist das Volumen der Luft 
v 0 — C(fiv v 
worin w 1 nach dem Gleichungssystem III als lin eare Funktion von f — wie h — 
dargestellt werden kann. Ist weiter r das Gewicht der Luft in der Kammer, 
so bekommt man nach IV 
r.n.T 
s== 
v 0 — C (f iv 1 
und kann somit für jeden Wert von f den zugehörigen Barometerstand 
nach der Formel 
berechnen. 
b === h -j- s 
Wenn nun das Instrument bei dem Barometerstand b und der Tem- 
peratur 0° C. (T= 273) einen bekannten Zustand hat und man erwärmt 
dasselbe bei unverändertem Luftdruck, so tritt eine nach der Formel 
k _c_~b k 
^ E K * 
dt (i + £=**) k-(c-b) 
zu berechnende Bewegung ein. Hierin sind K ± und K 2 zwei Koeffizienten, 
welche von 6, s und den Instrumentalkonstanten abhängen. Läfst man 
die Ausdehnung der festen Bestandteile unberücksichtigt und bezeichnet 
den Ausdehnungskoeffizienten -des Quecksilbers mit «, so erhält man 
Es ist nun klar, dafs man dem Wert s durch passende Wahl von JT 
jede beliebige Gröfse geben kann. Man kann es also auch einrichten, dafs 
A - C-B 
l ~ E 2 
ist, in welchem Fall dann 
^ = Null 
dt 
wird, im Instrument also alle Temperatureinflüsse „kompensiert“ sind. 
Allerdings setzt die praktische Anwendung dieser Methode ein so 
grofses Volumen des Luftraumes der Kammer voraus, dafs s bei allen 
vorkommenden Barometerständen nahezu denselben Wert behält, was aber 
sich bequem und hinreichend genau erzielen läfst. 
jj 
Da — -g— meist sehr klein ist, kann als Kompensationsbedingung auch 
K}— Null 
