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betrachtet werden. Ist die Barometerröhre gleichweit, also ist C=A, 
so ist nach Seite 10 
P t — G 1 =M 1 —Bri=C{li + rj) — Br l- 
Somit wird 
K \ = {ch+Cs - Ch-\-(B — C)rj\ a- C~- ■ 
Wenn in diesem Fall das Barometer vollständig luftleer ist, hat man 
s = Null zu setzen und erhält 
worin (B — C)rj das Gewicht des von dem eingetauchten Rohrstück ver- 
drängten Quecksilbers bedeutet. 
Ist die Barometerröhre sehr dünnwandig und taucht sie nur wenig 
in das Quecksilber des Troges ein, so ist also K ± sehr klein und das 
Barometer sehr nahe kompensiert. Dies hat Veranlassung zur Konstruktion 
des Sprungschen Laufgewichtsbarographen gegeben und wird als dessen 
Hauptvorzug bezeichnet. 
II. Das Wagemanometer für Gasdruck. 
Läfst man in Tafel I nur das Wasserbassin weg, nimmt an, dafs die 
Taucherglocke geschlossen sei und nur Luft oder irgend ein anderes Gas 
enthalte, so wird im Innern der Glocke oder jetzt des Luftgefäfses (Rezipient) 
die Spannung s herrschen und es wird 
s = b — h 
sein. Die Gröfse von b liefert das Barometer und den Wert 
h = h 0 - f- Konst, f 
das Wagemanometer. Die Konstante ist bestimmt durch 
q TZ , äh K[E-\-C—B — F] —(C — B){E—F) 
3. Konst. = M =~ ^ C (E-F)-F(C-B ) A . 
Man erkennt, dafs der Ausdruck 3 mit dem Ausdruck 2 identisch 
wird, wenn man (in 3) F = 0 setzt. 
III. Das Wagemanometer als Luftthermometer. 
Kennt man das Gewicht r der Luft in dem abgeschlossenen Luftraum, 
mit dem das Wagemanometer in Verbindung steht, so kann man aus der 
Spannung s und dem Volumen v die Temperatur ableiten. Man erhält 
nach IV 
v=v 0 -\- C(pw 2 — Fcp(w 2 —d' 2 ) + 
rn VS 
r.R 
Die hier auftretenden Gröfsen iv 2 und ( w 2 — # 2 ) sind lineare Funktionen 
von f, welche nach den Gleichungen I oder III bestimmt werden können. 
Ist die Temperatur nicht in allen Teilen des Apparates dieselbe, so hat 
man v in mehrere Teile zu zerlegen. Wenn z. B. die Temperatur des 
Manometers T v die mittlere Temperatur in der Zuleitungsröhre T 2 und 
die Temperatur in der Glocke T wäre, so würde Formel IV 
rR = s | % | gyU 
L 2^1 T J 
