und Bestimmung der absoluten Inclination mit demselben in Pawlowsk. 19 
durcli Functionen dieser Grossen zu ersetzcn. Wir gehen zu dem Ende znr Bewcgungs- 
gleichung des gedftmpften Magncts, wie sie fiir eine constante Multiplikatorfunction gilt, 
zurück : 
rf 2 <p 
W 
28 
H dt 
a 2 <p 
= 0. 
6 . 
Wirkt bei offenem Multiplikatordraht nur der Luftwiderstand dampfend ein, so hat 
man die Relationen: 
2j3 = 
^ 2X 0 o 
N T 0 ' a 
D ___ "k? 
~N = TJ~ » 
7 . 
wo b 'eine den Luftwiderstand reprasentirende Constante, X 0 das logarithmische Décrément 
und T 0 die Schwingungsdauer des Magnets bei geoffnetem Multiplikator darstellen. 
Wenn dagegen bei geschlossener Leitung aucli nocli die im Multiplikatordraht durch 
den schwingenden Magnct inducirten Strome dampfend auf diesen einwirken, so ist: 
M 2 C 2 b 2X a2 -D ir 2 -*-X 2 w 
^ NW N ~~ T ’ a — N W~ 
Ans 7. und 8. folgt aber: 
M 2 C 2 _ 2X 2X 0 
NW ~ T T 0 
_2_ 
To 
V 
7t 2 X 0 2 
it 2 •+- X 2 
d 
in 2 - 
v 
TC 2 -+- X 2 
Hieraus ergiebt sicli schliesslich : 
TC 
X = 
/ m 2 c 2 y^-t-Xp 2 
\ 2 w vm 
•>.) 
v 
TC 2 — I— X,, 2 
M 2 C 2 Vk 2 X 0 2 
2wVm> 
9 . 
Nun ist X 0 eine kleine Grüsse und dahcr in erster Annalierung gleicli Null zu setzen; 
alsdann wird 
k.M 2 . C 2 
ViW 2 .N.D — M*. C 4 
9 '. 
Der Vergleich von 9'. mit 5. zeigt, dass in den Ausdriicken für d> und X die beiden 
Producte: M . C' und W .V N .1) stets ungetheilt vorkommen. Setzen wir also der Kiirze 
halber: 
2 
~ 7 =- K sin S (cos — cos = B 
V tc . M . ü 
2W VN.!) 
5 
= y 
3 * 
10. 
