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0. Chwolson, Ueber die Y ertheilung der Wârme 
(53) 
F = 
max 
R c i 
T 1 
f J__ 
l Y 2 
1 
2 
H-V2)] 
I = 0,590317 Rc 
V — 
Rc i 
1 3 
3 
-t- V*2) 
J = 0,090317 Rc 
min 
2 1 
l Y 2 
2 
bit = 1 
Da F = \ R c ist, s. (46), so haben wir 
(53, a) 
| v *a,= 2,361268 F, 
I 0,361268 F„ 
in Uebereinstimmung mit (46, a). 
Nicht homogène Kugel. Wir wenden uns zu dem Fall einer aus zwei heterogenen con- 
centrischen Theilen bestehenden schwarzen Kugel ; die Mitteltemperatur einer solchen Kugel 
wird durch den Satz B, Cap. II, gegeben. Es seien, wie dort, k x und R x Leitungsfâhigkeit 
und Radius des inneren Theiles, V x die Temperatur eines Punktes ebendaselbst; le, R und F 
die entsprechenden Grossen für den aussereu Theil. Wir liaben die Bedingungen 
(54, a) 
D 2 Fj — 0; D 2 V — 0 
(54, b) 
( r -u, = n= B , 
(54, c) 
‘■fft.-KîL,, 
(54, d) 
r] y — 
SF =— b v+cf (cosep). 
(54, a) und (54, b) zeigen, dass F und F, als Potentiale zweier Massenbelegungen auf 
den Oberflachen r = R x und r — R betrachtet werden kônnen. Dieselben sind, wie aus 
(54, d) folgt, gegen die Axe der Polarcoordinaten symmetrisch vertheilt. Es inüssen also 
Fj und F von der Form 
CO CO 
F 1 = a n-Çr p n (coscp)-f- V b n ~ n P n (cos 9 ) . . . . 0 < r < R x 
n — 0 n = 0 
oo oo 
F =^«„^n P „( C0SC P)- + - ^H-^nlCOScp) . . . R x <r <R 
• . (55) 
n — 0 
n = 0 
sem. 
