IN E1NEE EINSEITIG BESTEAHLTEN SCHWAEZEN KüGEI,. 
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Diese Ausdrücke genügen den Bcdingungen (54, a) und (54, b). Die weiteren Bedin- 
gungen (54, c) und (54, d) geben die Wertlie der a n und b n durch die Gleichungen (s. noch 
(31, a)): 
n-+-bR 
R 
«„ — §££ (*» -+- 1 — K = ch n 
7? W 
n ( k ~ k i) L™ a n~ ( n k i ( W + !)*) K = 0 ; 
also 
{» fc t -t- (w 1) 
« ' (» -i- bR) (n fc, -h (WH-l)fc) JJ 2 "-*-» — n (le — fc,) (n -+- 1 — bR) A', 2 ” ' 1 "n 
n (Je — fc,)R,” R”-*- 2 
A — g 
n (w -f- 6iï) (n -f-(n-t-l) A:) iü 2n "*" 1 — n (A: — A?j) (n 1 — 6i£) % 
h. 
. . (56), 
wo die h n in (33, d) und (34) gegeben sind. 
(56) zeigt, dass 
\ = 0 
(57) 
ist und darin liegt die Bestiitigung des bei Ableitung des Satzes B, Cap. II bewiesenen Um- 
standes, dass die mittlere Dichtigkeit der fictiven Massen auf der Oberflaclie r = R x Null 
ist. Ferner ist, s. (34), 
ch u c 
~b~ Tb 
(58). 
Aus (57) und (58) folgt, dass aile Oberfliichen r = Const., von r = O bis r = B die 
gleiche Mitteltemperatur a n haben; dies ist zugleich die Mitteltemperatur der ganzen Kugel 
und die Tempcratur des Centrums, — übereinstiniinend mit dem erwahnten Satz B. 
Setzt man (56) in (55), so lassen sich die beiden Suromen in dem Ausdruck für V x in 
Eine zusammenziehen und es wird 
V x = 
rJr V (2 
^-1 (n-t-bR) (n^+ls+n le) A 2n_HI — n(k—k x ) (w-t-1 — bR) A, 2 "" 1-1 
n = O 
Kin P n( C0&e ?) ■ ( 57 ) 
0 < r < R x . 
Es zeigt sich, dass für die inuere Kugel der für die Vollkugel p. 21 bewiesene Satz 
über die Constanz der Temperaturdifferenz correspoudirender Punkte gültig bleibt. Ent- 
sprechend (44) erlialten wir: 
4* 
