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0. Chwolson, Ueber die Vertheidung der Warme 
( 58 ) 
3 c te B? 
TT-tp (1 -H bB) (k, -+- 2 k) B 3 — {k — k,) (2 — bB) iJ, 3 X 
0 < x < R v 
Für den âusseren Theil der Kugel gilt dieser Satz niclit raehr. 
Oapitel IT. 
Allgemeine Betrachtungen über den variabelen Temperaturzustand überhaupt und speciell 
den einer Kugel. 
Nachdem der stationâre Zustand der Kugel gefunden war, beabsichtigte ich den varia- 
belen Zustand, und zwar zuerst die Abkühlung der Kugel, nachdem die Zustrahlung unter- 
brochen wurde, zu untersuclien. Hierbei traf ich aber auf eine principielle Schwierigkeit, 
einen scheinbaren inneren Widerspruch zwischen den dem betreffenden Problem zu Grunde 
liegenden Grenzbedingungen. Es schien niir nothwendig zuerst den erwâhnten Widerspruch 
zu untersuclien; ich werde in diesem Capitel zeigen, auf welche Weise sicli mathematisch 
der Widerspruch lôst. Es sclieint mir, dass nach dieser Seite hin das dynaraische Wiiriue- 
problem nocli niclit untersucht worden ist. 
Ein Kôrper mit gegebener anfanglicher Tempcraturvertheilmig ivird in einem Raum, 
dessen Temperalur Null ist, sich selbst überlassen. Ber variabéle Zustand des Kôrper s soit 
bestimmt îverden. Fourier und Poisson haben die Losung dieses Problèmes gegeben, so 
dass es scheinen müsste, als ware die allgemeine Frage abgeschlossen. Es scheint mir aber, 
dass dieselbe doch noch eine Seite liât, die bisher niclit beleuchtet wurde. Es handelt sich 
um die Bestimmung einer Funktion V der Zeit und der drei Punktcoordinaten, welche fol- 
genden drei Bedingungen zu genügen hat: 
dt 
( 59 ) 
( 60 ) 
an der Oberflâche und 
( 61 ) . . . 
für t = 0. 
K = f (*, y, z) 
