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0. Chwoeson, Ueber die Vertheilung der Wârme 
Also 
(84, e) . 
v c __ •Qo 
V «a ’Ho 
Für den Fall hR = 1 haben wir ?) 0 = also 
(84, f) 
Capitel V. 
Ueber die Abklihlung einer schwarzen, bis zum stationâren Zustand einseitig bestrahlten 
Kugel. 
Im Capitel III liaben wir den stationaren Zustand einer einseitig bestrahlten schwarzen 
Kugel bestimmt; derselbe war durch die Formel (40), (41) oder (51) bestimmt. Wird der 
einseitige W&rmestrom unterbrochen, so tritt ein variabeler Zustand ein, den wir jetzt unter- 
suclien wollen. Die Warmevertheilung (40) wollen wir dabei als Anfangszustand durch V n 
bezeichnen, es ist also 
(85) r„ = /■(*•, 9) = «c 
n = 0 
Auf der vorderen Seite ist an der Oberflache (wenigstens in den mittleren Theilen) 
d Jf slc ' lor positiv; die Bedingung (81) wird im Anfangszustand nicht erfüllt, da (27, b) gilt. 
Dies der Grund, woher das vorige Capitel eingeschoben wurde; die daselbst erhaltenen Re- 
sultate werden in iliren charakteristischen Grundzilgen aucli hier gelten und wir kônncn die 
bekannten von Poisson gegebenen Methoden ruhig anwenden. 
Wir betrachten den variabelen Zustand derAbkühlung früher, als den derErwârmung 
aus Gründen, die im nachsten Capitel einleuchten werden. 
Poisson liât gelehrt, den variabelen Temperatur-Zustand einer Kugel zu bestimmen. 
Es handelt sich aber in unserem Falle erstcns um einen Specialfall (F unabhângig von <]j) 
und zweitens werden wir einen Ausdruck zu berechnen haben, der von Poisson nur sym- 
bolisch bezeichnet wurde, von Heine in der 2. Aufl. seiner «Kugelfunktionen» zwar ange- 
geben ist, aber ohne Hinweis auf die Méthode der Ableituug. 
