IN EINER EINSEITIG BESTRAHLTEN SCHWARZEN KüGEL. 
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y T" 
fi O n fin 
R c h,. 
On = 
« -*- MS j 
0, 
o 4 if 
Die Gleicliungen (86, a und b) zeigen, dass wir die Zerleguiig 
Z (r) = Vc • .... 
t = 1 
aufzusuchen haben. 
Aus der Gleichung (85, h) folgt 
1 
R 
R 8' 
M nji (r)M n]k (r)dr = B^ 
M 
m k 
(P M, 
ni i 
dr 2 
AI n , ]ç 
dr 2 
dr 
fflj 2 — fil; 2 
Durch partielle Intégration erlialten wir 
1 
* A/,», * (JS) - J/ n , («) (' 
K, i (T) K, k M ^ = R* h =* 
d ^Jni k 
dr 
r=K 
m/i 1 — mi 2 
(85,1) zeigt, dass 
ms 
M n ,i( r ) M n,k(r)dr=0 
i Y k 
ist. Fiir k 
sei 
r R 
(80, c 
(80, d). 
(80, e) 
(80, f). 
(86, g) 
[M U)i {r)fdr = JI nii (86, h). 
"O 
DerWerth einer, dein JI n f analogen Grosse, ist von Poisson nnd Anderen augegeben. 
Es handelt sicli aber dort nin die Bereclinung des betreffenden Intégrales von der Form 
(86, li) fiir den F al 1 , dass die m ni nicht der Gleichung (85,1), sondern der viel einfacheren 
M n (r) = 0 
zu gentigen liaben 1 ). Es ist dies das Problera, \vo die Temperatur an der Oberflilche nicht 
1) S. auch Riemann, 1. c., p. 175; Otto Baer «Bewegung der Wilrme in einer homogenen Kugel», Berlin 
1878, p 25. 
