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0. Chwolsos, Ukbeh die Vektheilung dek Wâeme 
Wir sehen, dass 
( 101 ) 
dV, 
dt 
e = mg ni V 
dV e Yr 
dt= mV a 
Durch Addition erhalten wir eineu Satz, wclclier dem Satz II, Cap. II einigermaassen 
analog, an und fur sicli aber praktisch werthlos ist: 
Fur Momente gleicher mittlerer Oberflachen temperaturen (V e — V a ) ist die Summe 
der absoluten Werthe von Erwârmungs- und Abkühlungsgescliwindigkeit constant und gleicli 
den Anfangswerthen dieser beiden Geschwindigkeiten. 
Praktisch beobachten wir aber niclit die Oberflàchentemperaturen, sondern die mittleren 
ïeinperaturen der Kugel und da erweist sicli der Satz II, Cap. II als nicht mehr gültig. 
Nehmen wir die Zeiten t und t x so, dass die gleichen Temperaturen V e — V a entsprechen; 
(100, b und d) geben 
( 102 ) 
g/-»- g/i 
■']/ h/ — bit (1 — 6-R)] 
= 1. 
Zugleich erbalten wir aus (lOOf und g) 
(103) 
dV e 
dt 
~ a = m.2gbRy— qi [^^ 1 
dt J 0 / \ Y ] .2 _ (1 
i — 1 
'1i 
»/ -i- g/ 1 
■ bB (1 
bli) 
wâhrend 
( 104 ) (^) = 
t = 0 
f = 0 
oo 
X .1 
;= i 
r^ — blt (l - bli) m 0 o 
ist. 
Man sielit sofort, dass für Zeiten t und t x gleicher Temperaturen ( V e = VJ, also für 
solche t und t v welcbe der Gleiclntng (102) genügen, die Sunnne(103) nicht constant und nicht 
gleich (104) ist. Der Satz II, Cap. II gilt also niclit. Dies wird nocli einleuchtender, wenn 
wir wieder den Specialfall bR=l betracbteu; es ist t| t . = (2i-t- 1) F und 
ü t = e 
a*(2*-*-l) 2 7t 2 
4 IP 
Wiire der Satz II gültig, so müsste aus, s. (102), 
