IN EINER EINSEITIG BESTRAHLTEN SCHWARZEN KuGEL. 
C7 
Der empirisch bestiramte Exponent a ist gleich 
a 
B* 
also nicht gleich der zu erwartenden Grosse, s. (4) 
Es ist 
m = 
3 h 
«Y B 
K — 
3 h ’/i! 2 
ÔY-B’ 3 bB 
(112) 
(112, a). 
(113). 
Satz VI. Bestimmt man ans AbkiïhlungsbeobacMungen empirisch (s. Satz VJ clen Expo- 
nenten a der logarithmischen Funktion, so ist 
3 h 3bB 
S'tB V ' 
10 
Für sehr lileines bR ist t — 1; fur bR =• 1 ist s = ^. 
Der empirisch bestimmte Coefficient hangt von der Warmeleitmgsfahigheit k ab (in a 2 ) 
und ivird gegen die zu erwartende Grosse (112, a) zu klein erhalten. In déni Letzteren liegt 
das a priori offenbare Fdktum ausgedrückt, dass eine Kugel sich im so langsamer abkühlen 
wird, je geringer ihre Wârmeleitungsfahigkeit ist. 
Verwickelter gestalten sicli die Verhaltnisse wahrend der Erwarmung. Die (mit Weg- 
lassung des Anfangs) beobachteten Temperaturen sind 
R 1 Z 
V ~ ( Jo 6 9o ^ ïï 2 ï), 2 [V — bB(l — bB)]’ 
d. h. sie lassen sich tiherhaupt nicht in die zu erwartende Form 
V=V 0 (l-e~' t ) 
bringen. 
Satz VII. Bei den Erwarmungsbeobachtungen hat man den empirischen Ansatz 
(114) V=g 0 — - V 0 e~ at 
zu machen und dann giebt das erste Gliecl g o riclitig die stationare Temperatur. 
Ferner haben wir noch den 
Satz VIII. Die Anfangsbeobachtungen (klcines t) sind zu verwerfen, da am Anfang 
ivedtr (110) noch (114) gelten — die Abhangigkeit zwischen Zeit und Temperatur ist über- 
liaupt keine logarithmische. 
Wir wollen nun noch untersuchen, welche Temperaturen die Kugel haben wird, wenn 
wir sie abwechselnd bestrahlen und sich abkühlen lassen, ohne dass der stationare Zustand 
