Ueber die Bewegung einer gewissen Grüppe der kleinen Planeten. 
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die sich von (a') pag. 10 etwas unterscheidet. Dieser Unterschied kann offenbar nur von der 
letzten Zeile des eben angeführten Ausdruckes für y herrühren. Die der Gleichung (a) nocb 
binzuzufügenden Glieder erlialten wir also, wenn wir für y den Ausdruck (d) in die Zeile IV 
der Entwickeluugen für 4 a (1 -+- p) und 4adCl einführen und dabei i = 2 setzen. Es er- 
giebt sich dann, mit Vernachlâssigung des constanten Gliedes, weil die Bestimmungen von 
6 und c dieselben bleiben: 
h-w 3 (1 — m E) p = — ~ n 3 m G 3 ~^ ^ x t . Cos (n — ? lî) <+A — r m ) -+- 
O 
-+- n 3 m(F h- | GH V *(»') Cos (n—& t-*- A — E (i) )-+- 
2 h ri 2 (8 -i- ;) Cos (n -t- o t -+- A -+- B). 
Nun ist aber laut (5) 
\ x f . Cos ( n — ç (<) t -+- A — r w ) = — p — h Cos (n -+- o t -+- A -+- B) 
O 
und folglich mit Vernacblâssigung von Gliedern zweiten Grades: 
( 1 -m'E- ~ G 2 ~) p =n*m(F+^GH^ ^ Cos t+A-E*')- 
d 2 ç> 9 
<ÜE~*- n 
2 li n 3 (8 -+- ç) Cos (« + 6iH-À + B). 
Setzen wir 
2 n ç-; 2 = n 2 m' (jS-+- 1 G 3 ( -g$), 
so ergiebt sich nach der Intégration: 
p = _ xCos ( ^zr q t a — r) — 4 (f-h 4 g# 4^) 2 s -^ô x<<) Cos ( M - ?w ^ A — r< f >) 
— /« Cos («h-S 1 + A + i?). 
Hiernach wird also: 
Es sollen die Bedingungen nâher untersucht werden, unter welchen die Ausdrücke (5) 
als vollstândig in Bezug auf die Grôssen ersten Grades zu betrachten sind. 
