Uebeii die Bewegung einer gewissen Gruppe der kleinen Pdaneten. 
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von ~n ^ eingeführt werden. Wenn aber y = y x -+- y 3 eingeführt wird, so ist nicht mehr 
dCi = 0 in Bezug auf die langperiodischen Glieder zweiten Grades erster Ordnung. Wie in 
der ersten Abtheilung, ergiebt sicli nàralich auch hier: 
( 12 ) 
d 
dx* 
_9 w' 2 
32 (Ah-<t) 2 
GHt\i { Sin (a — a' t h- r 
tc '). 
Um die weiteren Entwickelungen zu vereinfachen, wollen wir in Bezug auf p uns auf 
cine bestimmte Anzalil Glieder beschrankcn. In jedem speciellen Fall Iassen sicli die iibri- 
gen éventuel nocli mcrklichen Glieder leieht bcrücksichtigen. 
(13) 
Es soll also 
ï] Cos(l — 
angenoramen werden, dass 
ct-hA — tc)=xCos(1 — a th-A — F) 
■+- cos ( i- 5 "t+a - r)~H ^ 
Cos(l — (j‘ r-f-A — 7 i7 )-h 
C os(l — a 7 ' t -A—r'")-+- 
~+~ ■ 1 2 * 1 C0S(1 2 <7 H— g' T A — 2/’ -+- r) -+- 
■+• 'Sp* Cûs(l 2ff + d" T + A 27’ -H r") -+- 
3 Cos (1 — 2(7 -t- a "' t 
A 
2 r -t- r" 
lin Allgemeinen wird es wolil richtig sein, dass diese die grüssten der kurzperiodischen 
Glieder sind. 
Dann wird: 
(14) 
Y) Cos (tc — F) = X -P- Xj Cos (7 "-— 1 -h r' — T) -t- x 3 Cos {a" — a t -+- r" — r) 
x ;i Cos (a " C7 T -+- F" F) 
Y) Sin (tc — F) = 
x/ Sin (cr' — o t -i -F — F) h- x/ Sin (a" — cr t -t- F" — F) 
-+• x 3 ' Sin, (cr'" — a r -h T 1 '" — F). 
Beachtet inan nuu, dass aus I ( 12 ) die folgenden Ausdriicke leieht abgeleitet werden 
konnen : 
4* 
