Ueber die Bewegung einer gewissen Gruppe der kleinen Planeten. 
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In (15) brauchen wir nicht aile Glieder beizubehalten, die Glicder 7 — 12 werden niim- 
licli nach der Intégration wesentlicli kleiner als die übrigen. Vcrnachlassigcn wir also die- 
selben,soergiebt sicli nach einraaliger Intégration der Gleichung (12), wobei die Intcgrations- 
constante = 0 zu setzen ist: 
( 16 ) 
dx 
= — m 
Cos W, — m ~~~ Cos W 2 — m 
1 G ' — G * 
Cos W, - 
m 
ap 4 
-, Cos W, — m' Cos W 5 - m ^ Cos W„ 
wo 
a 
32 (A- 
1 r 1 tt- 
.0)2 G-a, 
W l = a—a 
T\ 
W 2 = 
a — (jt + 
r — r -, . 
W, = o" 
a t 
r"'—r" 
Hieraus findet sicli dann : 
<!> = — «•' ,-Æp Si» w, 
— m 
(«" 
a y Sin W a . 
Führen wir nun in unsere Diffcrentialgleicbung (4) ein: 1) die Ausdrilcke I (12) für 9' 
und y, 2) y 2 statt y und zwar don Ausdruck (11). Bemerken wir ausserdera, dass mit Ver- 
nachlâssigung der Glieder zweiten Grades im Resultate 9 statt — i) Cos (1 — ctt -+- A — rc) 
gesetzt werden kann, so wird die erwalmtc Gleichung, indem die Constanten O und c ge- 
miiss den Vorscliriften in der ersten Abtheilung bestimmt werden: 
d 2 p 
dx 2 
( 1 — m E - 
2 (A-ks) 5 
G 2 
')»=»&■ 
m(Ff ïiS^Ofl)>l'C05(l-<rT'+A -*') 
+ 2*6 Cos (1 +Ar + f + A + 5). 
Mit Rücksicht auf das letzte Glied ist die Intégration schon auf der Seite 25 ausge- 
fiihrt worden. Für 9 liaben wir also hier 
