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die freie Weglänge annimmt, als sie Gasmolekeln unter gleichen Um- 
ständen zukommt*). 
Der niedrigste Wert, den ich in der Literatur für die Ionisierungs- 
spannung finden konnte, ist 2,5 Volt**). Es lassen sich aber schon bei 
einer die Elektronen beschleunigenden Potentialdifferenz von 0,2 Volt 
deutlich positive Strahlen nachweisen. Durch weitgehendes Evakuieren 
nach dem Dewarschen Verfahren, nachdem mit einer Toepler-Hagenschen 
Quecksilberpumpe vorgearbeitet war, wurden Drucke von 9 — 11 . IO -6 mm 
Quecksilberdruck erreicht und mit einem Mc-Leodschen Manometer von 
540,7 cm 3 Quecksilbergefäfsinhalt zuverlässig gemessen. Dabei zeigte sich, 
dafs der durch Stossionisation bedingte Teil des positiven Stromes sich 
fast vollständig zurückdrängen liefs. 
Frühere Versuche***) und eine Beobachtung von Rubens und Laden- 
burg j), sowie das Auftreten dieser vom Gasinhalt unabhängigen positiven 
Strahlung, machen es wahrscheinlich, dafs unter der Einwirkung des Lichtes 
auch positiv geladene Metallionen die bestrahlte Platte verlassen. 
Die Versuchsanordnung gestattet, die Geschwindigkeit der positiven 
Strahlen zu messen. Da die Strahlen unter verschiedenen Winkeln und 
aus verschiedenen Tiefen des Metalls herauskommen, verlassen sie dieses 
mit Geschwindigkeiten , die von 0 an ansteigen werden. Sogleich nach 
dem Verlassen des Metalls unterliegen sie der Kraft des äufseren Feldes, 
beschreiben eine mehr oder weniger steile Parabel und werden nach ge- 
ringer Flughöhe wieder auf die Platte zurückgeworfen. Wenn nur wenige 
Gasreste von der Kathode vorhanden sind, so erreichen sie die Oberfläche 
mit derselben Geschwindigkeit, mit der sie aus ihr herausgeflogen sind. 
Denjenigen positiven Teilchen, die aus der näheren Umgebung einer Durch- 
bohrung ausgelöst sind und unter einem steilen Winkel aufgeflogen waren, 
gelingt es, die Kanäle zu durchsetzen und ihre Ladungen auf der Auffange- 
platte im Faradayschen Zylinder abzugeben. 
Die Potentialdifferenz zwischen Platte und Netz, der es gelingt, die 
positiven Strahlen in ihrer Flugrichtung umzukehren, ist in Volt ausgedrückt, 
ein Mafs für die Geschwindigkeit, mit der sie das lichtelektrisch empfind- 
liche Metall verlassen haben. Eine weitere Diskussion der Kurven ergibt 
das Resultat, dafs die gröfsere Menge der vom Gase unabhängigen posi- 
tiven Strahlen — der inneren positiven Strahlen — aus Teilchen besteht, 
die mit Geschwindigkeiten von 0 bis etwa 4 Volt das Metall unter der 
Einwirkung des ultravioletten Lichtes verlassen. 
Die positive Strömung der lichtelektrischen Entladung bei Drucken 
oberhalb etwa 2 / 1000 mm Quecksilberdruck und Potentialdifferenzen, die 
7 bis 8 Volt überschreiten, besteht zum gröfsten Teil aus positiven Ionen, 
die im Gase durch die Zusammenstöfse der Elektronen mit den Gasmolekeln 
erzeugt worden sind. Messungen in Luft und Wasserstoff ergaben, dafs 
bei Drucken unterhalb 2 / 1000 mm und wenn die Entfernung der Anode von 
der empfindlichen Metallplatte nur gering ist, die Gasreste nur eine ver- 
schwindende Rolle spielen. 
*) J. C. Maxwell, Phil. Mag. (4) 19, 1860, p. 29. 
**) H.A. Wilson, Phil. Trans., A. 197, 1901, p. 415. 
***) P. Lenard u. M. Wolf, Ann. d. Phys. 37, 1889, S. 443; R. v. Helmholtz u. 
P. Richarz, Wied. Ann. 40, 1890, S. 187; vergl. auch J. Stark, Phys. Zeitschr. 9, 
1908, S. 894. 
f) H. Rubens u. E. Ladenburg, Ber. d. Dtschn. Physik. Ges. 5, 1907, S. 749. 
