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Zur Konstruktion der Funktionsgeraden für u. welche hier ebenfalls 
ohne Rechnung erfolgen könnte, da diese parallel zu den «-Geraden im 
3. Beispiel verlaufen, dienen die Koordinatenpaare 
r == 0,01 
T 0 = 300 T= 196 
h 0 = 0 h= 10400 m 
u Q = 360 u= 1000 
v — 0,00 
T 0 = 300 T= 300 
h Q =0 h — 8970 
u 0 = 360 u = 1000. 
Um die Geraden für y zu finden, verwendet man am besten die 
K o o r din at en p aar e 
y = 100 w = 6,48 
y = 10 iv = 2,05. 
Hat man diese Linie gezogen, so sind nur noch zwei Parallelen nötig, 
um alle vorkommenden Werte von w finden zu können. Der Vorgang ist 
dann folgender: 
Mit gegebenem h ( T ) sucht man aus den tt- Geraden die zugehörigen u. 
Diese liefern y = 835 — u, und mit dem y sucht man aus den i/- Geraden 
die zugehörigen w. 
So wurden die folgenden Resultate erhalten: 
h 
0 
1 
2 
3 
4 
5 
6 
7 
8 
9 
H 
360 
394 
429 
468 
510 
561 
620 
688 
762 
850 
yii 
475 
441 
406 
367 
325 
274 
215 
147 
73 
— 15 
Wk 
14,2 
13,7 
13,1 
12,4 
11,7 
10,8 
9,5 
7,8 
5,5 
— 
Uw 
360 
402 
450 
508 
570 
639 
716 
800 
895 
_ 
yw 
475 
433 
385 
327 
265 
196 
119 
35 
-60 
— 
ii'w 
14,2 
13,5 
12,7 
11,7 
10,6 
9,0 
7,0 
3,8 
— 
1 
Es ist daraus zu ersehen, dafs die Geschwindigkeit des Aufstieges 
des Ballons in den unteren Schichten nur sehr langsam abnehmen würde, 
namentlich in der kalten Atmosphäre, ln den Höhen von zirka 5 km 
würde w immerhin noch 10 m/s betragen, u kann nur bis 835 anwachsen, 
und es ist dann y — 0. Die Funktionsgeraden für u ergeben 835 bei 
T= 212° oder h = 8800 m in der kalten und bei h = 7350 m in der 
warmen Atmosphäre übereinstimmend mit Beispiel 4. In diesen Höhen 
wird w = Null. 
B. Der schlaffe Stoff-Ballon. 
Wenn die Dichte a des Füllgases als konstant angesehen werden 
kann, bleibt die Tragkraft II des Ballons ebenfalls konstant, bis der Ballon 
prall geworden ist. Tritt auch keine Änderung in der Belastung ein, so 
mufs auch die bewegende Kraft konstant bleiben, und man hat dann ein- 
fach nach (V) 
P= W= l • q • rj • w 2 , woraus 
