27 
In derselben Sitzung (8. Februar 1899) sprach Herr Karl 
Schaum über : 
Die Änderungen des Gefrierpunktes. 
Die krystallisierte und die flüssige (amorphe) Phase eines 
Körpers können nur bei einer bestimmten Temperatur, bei 
dem Gefrierpunkt, koexistieren; es ist dies diejenige Temperatur, 
bei welcher die beiden Phasen gleichen Dampfdruck haben ; 
demgemäss ist der Gefrierpunkt graphisch durch den Schnitt- 
punkt ( S ) der Dampfdruckkurven für die krystallisierte (kr) 
und die flüssige Phase (fl) gegeben (Fig. I). Die graphische 
Darstellung lässt erkennen , dass eine Änderung des Gefrier- 
punktes nur bei gleichzeitiger Verschiebung einer oder beider 
Dampfdruckkurven möglich ist. 
I. Änderung des Gefrierpunktes durch Änderung des äusseren Druckes. 
Die Änderung des Gefrierpunktes (dT) durch Änderung 
des äusseren Druckes (dp) erfolgt nach der Formel 
dT _ T ( V—V ') 
dp r ’ 
in welcher T die absolute Temperatur des Gefrierpunktes, V 
resp. V die spezifischen Volumina der flüssigen resp. der kry- 
stallisierten Phase und r die Schmelzwärme bedeutet. V—V 
ist bei fast allen Körpern positiv, eine Erhöhung des äusseren 
Druckes hat demnach ein Steigen des Gefrierpunktes zur Folge. 
Das Wasser macht eine bemerkenswerte Ausnahme; da das 
spezifische Volumen desselben im krystallisierten Zustand grösser 
dT 
ist, als im flüssigen, wird negativ, d. h. der Gefrierpunkt 
des Wassers sinkt durch Druckerhöhung. Die notwendige Vor- 
bedingung zur Änderung des Gefrierpunktes ist, wie schon ge- 
sagt wurde, eine Verschiebung der Dampfdruckkurven; daraus 
ergiebt sich, dass der Dampfdruck einer Substanz bei konstanter 
Temperatur eine Funktion des auf der Substanz lastenden 
Druckes ist, dass also Wasser bei 0° unter dem Druck von 
