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Fall 1. 
C schneide A und B oberhalb P. 
Wir erwärmen die Modification A allmählich und gelangen 
zu P, woselbst Umwandlung in die Modification B eintritt, 
wir erwärmen weiter und gelangen zu dem Punkte S. Dort 
sind der Dampfdruck von B und C gleich, es findet Umwandlung 
von B in (7, Schmelzung statt, dieser Punkt ist der Schmelz- 
punkt. Kühlen wir wieder ab, so spielen sich sämmtliche Vor- 
gänge in der umgekehrten Reihenfolge ab, bei S geht die 
Flüssigkeit C in die Modification P, bei P Modification B in A 
über. Wir bekommen die Erscheinungen , wie wir sie bei 
enantiotropen Modificationen zu sehen gewohnt sind. 
Die überwärmte (im labilen Zustand) befindliche Modi- 
fication A erreicht beim vorsichtigen Erwärmen ebenfalls einen 
Punkt, bei dem sie in C übergeht, dieser Schmelzpunkt S' liegt 
aber unterhalb S , wie ohne weiteres aus der Figur hervorgeht, 
Fall 2. 
C schneide A und B unterhalb P. 
C stelle die Lage der Dampfdruckcurve der isotropen 
Flüssigkeit dar. 
Wir erwärmen A und erreichen den Punkt S' den Schmelz- 
punkt, die Temperatur, bei welcher die Dampfdrücke von A 
und C gleich werden, ehe wir an P herankommen, A geht also 
in die Flüssigkeit über, ehe es sich in die Modification B um- 
lagern kann. Die unterkühlte Modification B schmilzt bei S 
und und zwar ebenfalls ohne P erreicht zu haben , den Punkt, 
bei welchem seine Stabilität beginnt.- Modification B befindet 
sich also stets im unterkühlten, labilen Zustande. Durch Be- 
rührung mit einem Krystall von A ist sie in A überführbar. 
Die Umwandlung von A in B ist aber hier ausgeschlossen. 
Beide Modificationen schmelzen, ehe der Umwandlungspunkt er- 
reicht ist. Wir haben die Erscheinungen der Monotropie. 
Es liegt hier S unterhalb S\ umgekehrt wie bei den enantio- 
tropen Modificationen. 
