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temperatur in diesem Kraftfelde sei T. Die Schmelzwärme q. 
Der Condensator habe in Luft die Capacität C. Die ganze An- 
ordnung befinde sich in einem Wärmereservoir von der Tempe- 
ratur T. 
Wir lassen den festen Körper schmelzen und verlieren dadurch 
an electrischer Energie nach den früheren Auseinandersetzungen 
2 C \ Di 
wo Di die Dielectricitätsconstante des festen, D 2 die des flüssigen 
Körpers bedeutet. Dem Reservoir wird die Wärmemenge q entzogen. 
Die Schmelze wird jetzt in ein zweites Reservoir gebracht 
von der Temperatur T — dT. Es ist das diejenige Temperatur, 
bei welcher der feste Körper schmelzen wird, wenn die Ladung 
des Condensators e -j- de beträgt. Dabei wird an das Reser- 
voir 11 die Wärmemenge k-dT (k Wärmecapacität) abgegeben. 
Wir verstärken die Ladung um de, die zuzuführende Energie ist: 
' 1 (de)* 
2 C-Di 
Wir lassen erstarren, die Energie des Condensators vermehrt 
sich um 1 (e -f de) 2 f 1 1 \ 
T c \ Di ~ ~dT /• 
Entziehen wir der Platte jetzt die Ladung de , so verlieren wir 
die Energiemenge J_ (de)*_ 
2 (MV 
Die Erwärmung des Systems erfordert die Zufuhr der Wärme 
k f • dT. 
Bei der Temperatur T ist also verloren an electrischer 
Energie J_ / 1 __ 1 \ 
2 C ' \ Dl Di ) 
bei der Temperatur T — dT gewonnen. 
1 (e + de)* f l 1 \ 1 ( de ) 2 / 1 _ 1 \ 
2 C \ Di Di J 2 C \ Di Di i 
Die gesammte bei dein Kreisprozess gewonnene Arbeit ist also 
1 2 e-de /I _ 1 \ _ 1 d(e V / 1 __ 1 \ 
2 C \ Di Di J 2 C \ Di Di f 
Nach dem zweiten Hauptsatz der Thermodynamik ist diese Arbeit 
1 d(e *) fl 1 \ dT 
2 • -¥■ “ -öt) = 2 ‘ T 
dT _ 1 T / 1 _ 1 \ 
d(e V 2 C-q ' \ Ä ft /' 
oder 
