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nun a den Einfallswinkel (OzOn = nOO±) des Achsenstrahls, 
B die Dicke des Blättchens beim Punkt 0, n sein Brech- 
ungsverhältnis, # den Neigungswinkel seiner beiden Flächen 
gegeneinander, a seine Entfernung ( 00 2 ) von der Lichtquelle, 
b die von der Linse, endlich cp den Winkel, den die Keilkante 
oder eine zu ihr parallele Grade (00') mit der Z - Achse bildet. 
Vor einigen Jahren hat die Firma Carl Zeiss in Jena 
nach meinen Angaben ein Instrument zur genaueren Unter- 
suchung dieser Interferenzerscheinungen hergestellt. 1 ) Damit 
haben unter meiner Leitung die Herrn Dr. E. Schmitt 2 ) und 
Karl Bartsch 3 ) eine experimentelle Prüfung der obigen Formeln 
vorgenommen, die ihre vollständige Übereinstimmung mit den 
Beobachtungen ergeben hat. Besonders auffallend und früher 
allgemein angenommenen Vorstellungen widersprechend ist, 
dass die Streifen keineswegs den Stellen gleicher Dicke des 
Blättchens folgen, mit andern Worten, dass sie nicht dem 
Bild der Keilkante parallel verlaufen. Wie man leicht findet, 
wird die Tangente des Winkels, den das Bild der Keilkante 
auf dem Schirm mit der H - Achse bildet, durch den Ausdruck 
— — gegeben, der in den Gleichungen (1) und (2) als 
COS Ci SlYl cp 
das zweite Glied der rechten Seite erscheint. Von dem ersten 
Glied hängt die Abweichung der Streifen von dieser Richtung 
ab. Ihre Neigung gegen die Keilkante ist also unter sonst 
gleichen Umständen um so grösser, je grösser bei Anwendung 
einer breiten Lichtquelle d. h. das Verhältnis von dem 
0 xT x? 
Abstand der Keilkante von dem betrachteten Punkt des 
Blättchens, zu b, der Entfernung der Linse vom Blättchen, 
ist, während es bei Anwendung einer punktförmigen Licht- 
1) Eine Beschreibung davon habe ich im Handb. der Phys., hrsg. 
v. Winkelmann. 2. Aufl. 6, 971, 1906 gegeben. 
2) Eugen Schmitt, Über Richtung und Gestalt der Interferenz- 
streifen keilförmiger Blättchen. . . . Inaug.-Diss., Marburg 1906. 
3) Die Arbeit des Herrn Bartsch ist im Druck, 
