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quelle auf das Verhältnis von — zu a, der Entfernung der 
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Lichtquelle vom Blättchen ankommt. Es tritt also eine 
Drehung der Streifen bei breiter Lichtquelle ein, wenn man 
die Entfernung der Linse mit Schirm, an deren Stelle natür- 
lich auch unmittelbar das Auge des Beobachters treten kann, 
vom Blättchen ändert, bei punktförmiger dagegen, wenn man 
die Entfernung der Lichtquelle ändert, während in dem ersten 
Fall der Abstand der Lichtquelle, im zweiten der der Linse 
ohne Einfluss ist. Alle diese Folgerungen sind durch die 
Beobachtungen auf das Vollkommenste nach Art und Grösse 
bestätigt worden. Während hierdurch also die Richtigkeit, 
der durch die Rechnung gefundenen Gleichungen (1) und (2) 
auch experimentell festgestellt ist, blieb es noch wünschens- 
wert, das merkwürdige Verhalten der Streifen auch dem Ver- 
ständnis unmittelbarer nahe zu bringen, als das die strenge 
Ableitung der Formeln tut. 
Herr Prof. Richarz hat zuerst bemerkt, dass dazu der 
schon von Thomas Young für den Gangunterschied zweier 
interferierenden Strahlen bei dünnen Blättchen gegebene 
Ausdruck : 
2 nD cos r 
benutzt werden könne. Darin bedeutet D wie oben die Dicke 
des Blättchens, n sein Brechungsverhältnis und r den Winkel, 
den der in das Blättchen gebrochene Strahl mit dem Ein- 
fallslot bildet. Da nun für alle Punkte eines und desselben 
Interferenzstreifens der Gangunterschied der gleiche sein 
muss, so wird, wenn beim Fortschreiten von einem Punkt 
eines Streifens zu dem benachbarten cos r sich ändert, z. B. 
kleiner wird, D entsprechend grösser werden müssen. Es 
wird also dann der Interferenzstreifen nicht der Keilkante 
parallel verlaufen, sondern sich von ihr entfernen. 
Diese Anregung habe ich verfolgt und will zeigen, wie 
sich die Betrachtung bei genauerem Eingehen gestaltet. Ich 
benutze dazu die Figuren 1 und 2. In Fig. 1 sind teils des 
