68 
und werden nur eine mittlere Helligkeit bewirken. Das 
Gleiche geschieht in den benachbarten Punkten, sodass eine 
Interferenzerscheinung auf dem Schirm nicht merkbar sein 
wird. Am schärfsten wird diese, wenn der Wechsel der 
Gangunterschiede von T± bis T 2 am kleinsten ist. Das tritt 
dann ein, wenn auf eine bestimmte Stelle, für welche ich die 
Formel angegeben habe, 1 ) akkommodiert wird. In unserem 
Fall liegt diese Stelle um 980 Millimeter hinter dem Blättchen. 
Sie ist nicht von der Lage der Lichtquelle wohl aber von 
der der Linse abhängig. 
Wenn nun auf diesen Ort eingestellt und der Wechsel 
der^Gangunterschiede zwischen Ti und T 2 klein ist, so wird 
für die in P erzeugte Intensität massgebend ein in der Mitte 
zwischen den Tangenten T± und Tg ihnen parallel verlaufender 
Streifen der Lichtquelle sein. Wir können also die von 
sämtlichen Strahlenpaaren herrührende Helligkeit in P der 
von dem durch den Punkt 0 der Linse gegangenen Paar 
bewirkten proportionell setzen. Ich will dieses Paar künftig 
der Kürze wegen als das „mittlere Paar“ bezeichnen. 
Wir haben uns im Vorstehenden ebenso wie in Fig. 2 
auf die Strahlen beschränkt, welche an der Vorderfläche, und 
die, welche bei einmaligem Durchlaufen des Blättchens, an 
der Hinterfläche zurückgeworfen werden. Man kann aber 
sehr leicht auch den Gang der Strahlen angeben, die von 
denselben Punkten 1, 2, 3, 4 der Lichtquelle ausgehend nach 
mehrmaligem Durchlaufen des Blättchens nach P gelangen. 
Man braucht zu dem Ende nur die Linien 11', 22' u. s. w. 
um sich selbst zu verlängern und hat damit die Durchtritts- 
punkte der zweimal durch das Blättchen gehenden Strahlen ; 
eine Verlängerung auf das dreifache des ursprünglichen Be- 
trags gibt die Durchtrittspunkte der dreimal durchgehenden 
u. s. f. Wir wollen aber hier nicht genauer auf eine Be- 
handlung dieser mehrfach zurückgeworfenen Strahlen eingehen. 
1 ) Marb. Sitz.-Ber. 1880, S. 20. Wiedem. Ann. 14 , S. 557. Hand- 
buch der Physik, hrsg. v. Winkelmann. 2. Aufl. 6, S. 963. 
