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Um nun die Richtung der Interferenzstreifen abzuleiten, 
wollen wir eine Lage des Blättchens voraussetzen, wie sie 
der grossen Mehrzahl der von den Herrn Dr. Schmitt und 
Bartsch angestellten Versuche entspricht, nämlich so, dass 
die Ebene des Neigungswinkels der beiden Flächen des 
Blättchens senkrecht auf der Einfallsebene des Lichts steht. 
Dann ist der Winkel y gleich 90 Grad. So ist die Lage des 
Blättchens auch in Fig. 1 gezeichnet. 
Wir wollen zunächst annehmen, dass die Interferenz- 
erscheinung durch eine breite Lichtquelle erzeugt werde, und 
wollen die Richtung eines auf dem Schirm durch den Koor- 
dinatenanfang Oi hindurchgehenden Streifens festzustellen 
suchen. Wir haben oben gesehen, dass die von sämtlichen 
nach irgend einem Punkt des Schirms gelangenden Strahlen- 
paaren daselbst erzeugte Helligkeit der proportional zu setzen 
ist, welche das durch die Linsenmitte gehende Paar hervor- 
ruft. Wir müssen also den Gangunterschied des durch die 
Linsenmitte nach dem Punkt Oi gehenden Strahlenpaars ver- 
gleichen mit dem eines ebendaher nach einem benachbarten 
Punkt gelangenden und die Lage des Punktes suchen, in dem 
der gleiche Gangunterschied wie in Oi herrscht. Nun ist 
der von Thomas Young herrührende oben erwähnte Ausdruck 
nur das erste Glied des genaueren Ausdrucks für den Gang- 
unterschied eines interferierenden Strahlenpaares auf dem 
Schirm. 1 ) Wir können diesen Ausdruck schreiben: 
(3) J — 2 D Y n 2 — sin 2 a -j- (31 -f- 83). 
Darin ist das erste Glied rechts das von Th. Young an- 
gegebene. Die in der Klammer stehenden Glieder sind sehr 
klein gegen das erste, aber meist noch gross gegen eine 
Wellenlänge des Lichts. Dabei stellt 81 eine lineare homogene 
Funktion der Koordinaten dar, welche den ersten, an der 
1) Marburger Sitz.-Ber. 1880, S. 18. Handb. der Physik, hrsg. v. 
Winkelmann. 2. Aufi. 6, 961. 1906 
