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Vorderfläche des Blättchens zurückgeworfenen Strahl des 
Paares bestimmen. Für den in der Achse der Linse ver- 
laufenden, nach Oi gelangenden Strahl sind diese Koordinaten 
sämtlich Null, also verschwindet auch 21; für benachbarte 
Punkte auf dem Schirm hat es aber einen von Null ver- 
schiedenen Wert, der eben die Änderung des Gangunterschieds 
gegen Oi darstellt, denn das von den Koordinaten unabhängige 
33 hat für alle Punkte des Schirms denselben Wert, und ebenso 
das erste Glied, denn a bedeutet ja den Einfallswinkel des 
Achsenstrahls und D die Dicke des Blättchens an der 
von diesem getroffenen Stelle. Vornehmlich aus der genaueren 
Untersuchung dieses 21 habe ich in meinen früheren Arbeiten 
die Eigenschaften der Interferenzen dünner Blättchen ent- 
wickelt, und das ist auch für eine strenge Ableitung der für 
sie gültigen Gesetze der direkte und sichere Weg. Hier 
jedoch, wo es sich mehr darum handelt, den Grund für das 
Verhalten der Streifen anschaulich zu machen, will ich 
etwas anders verfahren und den oben angedeuteten Weg ver- 
folgen. Wenn wir den Einfallswinkel des Achsenstrahls in 
Fig. 1 0 2 0n — nO Oi durch a ± und die Dicke des Blättchens 
in 0 durch Di bezeichnen, so können wir den Gangunterschied 
des mittleren Strahlenpaars von 0± durch 
Ji — 2 Di]/ n l — sin 2 «i -j- (33i) 
ausdrücken, da, wie vorhin bemerkt, 21 für diesen Punkt ver- 
schwindet. Der Gangunterschied des mittleren Strahlenpaars 
eines benachbarten Punktes, das nur um wenige Bogenminuten 
gegen das von Oi geneigt sein möge, wird dann 
z/ 2 = 2Di]Äw 2 — sin 2 a± -f- (2li -f- 33i). 
Nun erkennt man leicht, und die Erfahrung bestätigt es, dass 
eine kleine Drehung der Linse, so dass ihre Achse jetzt den 
Oi benachbarten Punkt trifft, keine merkbare Änderung in 
dem Gangunterschied J 2 des dahin gelangenden mittleren 
Strahlenpaares bewirken kann. Durch diese Drehung hat 
