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sich aber der Einfallswinkel des Achsenstrahls und die Stelle, 
wo er das Blättchen trifft, also auch die Dicke D im all- 
gemeinen geändert, ferner verschwindet jetzt wieder 21, da 
der betrachtete Punkt in der Achse der Linse liegt. Nennen 
wir die geänderten Werte von a u. D jetzt a 2 u. D 2 , so 
haben wir 
A 2 — 2D 2 Yn 2 — sin 2 a 2 -j- (232), 
worin 232 aus 23i durch den Übergang von cq u. Di in a 2 u. D 2 
hervorgeht. Da 23 sehr klein ist gegen das erste Glied, so 
ist auch seine durch diesen Übergang bewirkte Änderung 
sehr klein gegen die des ersten Glieds, so dass sie dagegen 
vernachlässigt werden kann und wir haben 
— J 2 — 2 (Di]/n 2 — sin 2 a\ — Z) 2 ]/n 2 — sin 2 a 2 ). 
Wählen wir zum Vergleich mit Oi den Punkt A h der auf 
der LT-Achse liegt, so wird der erste Strahl des zu ihm ge- 
hörigen mittleren Paares das Blättchen in einem Punkte A 
so tretfen, dass AO der Keilkante parallel, also die Dicke in 
A dieselbe wie in 0 ist. Wir haben dann 
J\ — A 2 — 2D\ (Y n 2 — sin 2 cq — ] f n 2 — sin 2 a 2 ). 
Da der Winkel « 2 A 2 An\ grösser ist als cq, so ist die 
zweite Wurzel in der Klammer kleiner als die erste, also 
grösser als A 2 . Daher kann A\ nicht auf dem durch Oi 
gehenden Interferenzstreifen liegen. Um einen diesem zu- 
gehörigen Punkt mit dem Einfallswinkel a 2 zu finden, muss 
das zugehörige D grösser werden. Man muss sich also von 
dem in der Figur auf dem Schirm eingetragene Bild der 
Keilkante (streng genommen müsste es heissen: Projektion 
des Bilds der Keilkante) entfernen etwa nach dem Punkte B. 
Die Linie B 0± ist dann die gesuchte Richtung der Interferenz- 
streifen und sie macht mit der H - Achse den Winkel ip, dessen 
Tangente in Gleichung (1) angegeben ist. Wir sehen, dass 
die Richtung der Streifen von der der If-Achse, die dem 
