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auf der Verbindungslinie der Kugelmittelpunkte, auf welcher 
Strecke sie für unseren Zweck nur in Betracht kommen, 
streng angeben. Die Ausdrücke werden jedoch unbequem 
für die Rechnung. Ich hab es deshalb vorgezogen, diese 
Feldstärken auf folgendem allerdings nicht strengen Wege 
zu berechnen, der die Methode der elektrischen Bilder benutzt. 
Befindet sich eine Kugel von Radius R auf dem Potential 
Null, und ausserhalb der Kugel im Abstande p von ihrem 
Mittelpunkt 0 ein Punkt mit der Elektrizitätsmenge -f e, so 
ist das Potential ausserhalb der Kugel so zu berechnen, als 
ob sich ausser dem Punkt P mit der Ladung + e noch im 
Innern der Kugel auf der Linie OP im Punkte P 4 eine 
Ladung — e* befände. Die Streke PO'=p‘ ist gegeben 
ft 2 
durch die Beziehung p' = — und e' ist gegeben durch 
R 
e' = e -. Nun sind allerdings diejenigen Aequipotential- 
flächen, die schalenförmig den Punkt umgeben, keine Kugel- 
flächen; sie sind aber nahe Kugelflächen, solange sie nicht 
nahe an die Kugelfläche vom Potential Null herankommen. 1 ) 
Sie sind sogar noch in ziemlich weiter Entfernung annähernd 
Kugelflächen, deren Mittelpunkt aber nicht mehr im P selbst, 
sondern etwas auf der Centrilinie verschoben liegt und sich 
leicht berechnen lässt. 
Für den vorliegenden Fall sind aber gerade die Fälle 
von Interesse, wo die Schlagweite gross gegen die Kugel- 
radien ist, weil dann das Feld besonders inhomogen wird. 
Ie näher die beiden Kugelflächen einander kommen, desto 
mehr nähert sich das Feld einem homogenen, desto besser 
ist natürlich die Uebereinstimmung mit der SchwedofFschen 
Theorie; etwaige Abweichungen können dann nicht her vor treten. 
1) Siehe hierzu die entsprechenden Erörterungen und Zeichnungen 
in CI. Maxwell, Treatise, deutsch von Weinstein, I. p. 176 und Tafel III. 
Aus der Tafel erkennt man, wie nahe die Aequipotentialflächen um P 
der Kugelgestalt kommen, je näher sie an P liegen. 
