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im Mittelpunkt der Kugel vorhanden wäre, und die zweite 
Kugelfläche nicht existierte. 
In dem Ausdruck 
o 
ist nun, wenn wir uns auf Funkenlängen bis zu 1 cm be- 
schränken, c höchstens 0,014 cm zu setzen; wird l — x zehn- 
mal grösser als c, also zu 0,14 cm angenommen, so liefert 
diese Stelle schon keinen merklichen Beitrag mehr zum 
l—x 
Integral ; selbst für l — x = 3 c ist e c nur noch etwa 0,05. 
Man sieht also, dass für Kugelflächen von 0,25 cm Radius 
schon bei Funkenstrecken von ca. 0,5 cm an die Grösse h n , 
die die Funkenentladung nach der Schwedoffschen Theorie 
herbeiführen soll, denselben Wert haben muss; mithin müsste 
von dieser Funkenlänge an auch das Funkenpotential kon- 
stant bleiben, unabhängig von der Schlagweite sein. Nun 
ist ja allerdings in dem Intervall 0,5 — 1,0 cm das Funken- 
potential bei Kugelektroden von 0,25 cm Radius sehr viel 
weniger veränderlich, als für Ebenen, doch ist immer noch 
eine Aenderung um etwa 25 °/o vorhanden, erst bei noch 
grösseren Schlagweiten scheint sich das Funkenpotential 
einem Grenzwert zu nähern. 
Aber auch die absolute Grösse von h n und damit die 
Grösse des Funkenpotentials stimmt mit dem wirklichen 
Wert auch nicht annähernd überein. 
Die wirklichen Werte von h n bei der Funkenentladung 
für Kugelelektroden von 0,28 cm Radius sind in der folgenden 
Tabelle angegeben, die auch die Funkenfeldstärken h für 
ebene Elektroden enthält. 
