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Es ergibt sich also der wahre Wert von c n nach der 
strengen Herleitung zwar grösser als der Schwedoffsche 
Wert, aber doch nur um ein ganzjgeringes, etwa um 8%. 
I = 0,1 cm war deshalb gewählt, weil nach Schwedoff 
ungefähr bis dahin die Werte von c annähernd gleichmässig 
wachsen und von da nur noch wenig zunehmen. 
Wenn man annähme, dass diese lineare Zunahme noch 
über l — 0,1 cm hinaus bis zu l = 1 cm nach demselben Ge- 
setz zunimmt, so würde man allerdings für 1 = 1 cm zu 
einem Wert von c kommen, der ungefähr 4 mal grösser ist, 
als der Schwedoffsche Wert für 1 = 1 cm, also zu Werten 
von c, die vielleicht eben die zur Geltung der Schwedoffschen 
Theorie im ungleichförmigen Felde erforderliche Grösse 
hätten. 
Indessen kann man jedenfalls diese Annahme nicht 
machen; denn von l = 0,1 an bleibt der von Schwedoff an- 
gegebene Wert konstant, oder wächst wenigstens von da an 
bis zu l = 1 nur sehr viel langsamer als in dem Intervalle 
zwischen / = 0 und ^ = 0,1. Ungefähr muss dies nun aber 
jedenfalls auch der Gang der wahren Werte von c sein. 
Diese sind zwar stets grösser als die entsprechenden Werte 
von c, werden aber doch im ganzen dieselbe Art der Ab- 
hängigkeit von der Funkenlänge zeigen, also zuerst sehr 
schnelle, dann langsamere Zunahme der Funkenlänge. 
Noch eine weitere Möglichkeit dafür, dass vielleicht doch 
die wahren Werte von c erheblich grösser sind als hier be- 
rechnet worden ist, scheint in folgendem Umstand sich zu 
bieten. 
Nach der empirischen Formel von Schwedoff für c nähert 
sich c mit abnehmendem l immer mehr dem Wert Nüll, und 
zwar immer schneller, je näher l an Null kommt; es ist ein- 
leuchtend, dass bei so rapidem Anstieg der Schwedoffschen 
Werte von cUbei kleiner Funkenlänge die wahren Werte von 
c noch grösser sein werden, als hier angegeben. 
