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Indessen ist es zunächst unmöglich, dass c wirklich 
streng Null wird, da dies unendlich grosse Reibungskraft der 
Elektronen im Anfang der Bewegung bedeuten würde, d. h. die 
Elektronen könnten sich überhaupt nicht in Bewegung setzen 
und die Eunkenfeldstärke würde also für jede beliebige Funken- 
länge den Wert h 0 haben müssen. Nimmt man für l~ 0 
c zwar nicht direkt Null, aber enorm klein an, so würde 
c im Verlauf der Bewegung innerhalb ungeheuer verschiedener 
Grössen sich ändern; wie mir scheint, geriete dann die 
ganze Schwedoffsche Hypothese ins Ungewisse und Willkür- 
liche. Eine nicht gar zu grosse Schwankung des Koeffizienten 
der Gegenkraft wird man doch wohl fordern müssen. Für 
ganz kleine Werte von l wird ausserdem die Berechnung von 
c sehr unsicher, weil dann 
von c kaum noch abhängig ist, also Versuchsfehler bei der 
Bestimmung von h , wie sie bei so kleinen Funkenlängen ja 
ganz besonders zu erwarten sind, den Wert von c sehr 
fälschen können. Immerhin scheint aus den Zahlen von 
Earhart hervorzugehen, dass für sehr kleine Werte von /, 
etwa von l — 8 ^ an c = 40 fi oder auch c =. 60 fi die Be- 
obachtungen am besten wiedergeben, jedenfalls aber nicht 
kleinere Werte von c. 
Sind so die Werte von h für kleine Werte von l zur 
Berechnung von c untauglich, so sind sie besonders geeignet 
zur Berechnung der Konstanten X. Ist l klein gegen c, so wird 
Man erhält also den Wert von 2, ohne den Wert von c 
nötig zu haben oder überhaupt eine Voraussetzung über das 
