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Gesetz der Reibungskraft annehmen zu müssen. Es liegt 
dies daran, dass für so kleine Werte von l die Wirkung 
der Gegenkraft überhaupt noch nicht zur Geltung kommt, 
und die Geschwindigkeit des Elektrons so berechnet werden 
kann, als ob es nur unter Einwirkung der Kraft he stände. 
Nach Durchlaufen der Strecke l ist dann seine kinetische 
Energie g- m u 2 — h e l. 
Nach Schwedofi ist für den Funkenübergang : 
— (Jio — h) e X, also (Ji o — h) eX zu hei oder 
ho 
h = 
l + r 
Die so berechneten Werte von X stimmen sehr gut mit 
dem von Schwedofi angegebenen Wert; es findet sich etwa 
X — 2,8 fi. 
Schliesslich könnte noch folgendes angeführt werden. 
Es ist hier bei der Berechnung des Entladuugspotentials im 
inhomogenen Feld stillschweigend c als Konstante betrachtet. 
Nur unter dieser Annahme gilt die Formel 
o 
Für c haben wir dann aber die Schwedofischen bezw. 
die korrigierten Werte in dieser nur für konstantes c abge- 
leitete Formel eingesetzt. Streng genommen hätte wieder 
die Integration der Bewegungsgleichung für inhomogene Felder 
unter Annahme eines mit l veränderlichen c durchgeführt 
werden müssen. 
Durch den früheren im Prinzip ganz ähnlich geführte 
Rechnungen lässt sich zeigen , dass die Grösse h n bei 
