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inhomogenen Feldern fast gleich gross ist, ob man nun die 
Veränderlichkeit von c berücksichtigt oder nicht. 
Als Resultat der vorstehenden Rechnungen ergibt sich 
also, dass die Schwedoffsche ballistische Theorie 
der Funkenentladung in inhomogenen Feldern 
nicht mit den experimentell ermittelten über- 
einstimmende, sondern beträchtlich kleinere 
Funkenpotential e liefert. 
Man wird daraus schliessen müssen , dass die Be- 
stätigung der Theorie für homogene Felder nur ein Zufall 
ist, und dass also auch die Grundannahmen, die Schwedoff 
von dem Wesen der Funkenentladung macht, wenigstens in 
der vorliegenden Form nicht gültig sein können. 
(Erwähnt sei, dass ein Versuch, die gegenwirkende 
Reibungskraft als proportional der ersten Potenz der Ge- 
schwindigkeit anzusetzen, ebenfalls keine bessere Ueber- 
einstimmung ergab. Auch bei dieser Annahme muss 
für homogene Felder der Reibungskoeffizient als stark ab- 
hängig von der Funkenlänge angenommen werden, und ferner 
ergeben sich für inhomogene Felder ganz andere Entladungs- 
potentiale als die Messung liefert.) 
Immerhin ist es vielleicht nicht ganz überflüssig, zu ver- 
suchen, ob sich vielleicht die Schwedoffsche Theorie, die ja 
qualitativ unleugbar die Tatsachen wiedergibt, noch durch 
anderweitige Ueberlegungen , wenn auch etwas modifiziert, 
stützen lässt. In der Tat scheinen einige Erscheinungen 
dafür zu sprechen. Ich gebe diese Rechnungen jedoch nur 
unter allem Vorbehalt, mehr um darauf hinzuweisen, als weil 
ich glaubte, dass damit die volle wahre Erklärung der Tatsachen 
gegeben sei. Ich neige selbst viel mehr den von J. J. Thomson 
und J. Stark aufgestellten Erklärungsprinzipien der Funken- 
entladung zu. Es könnte sehr wohl sein, dass die in folgenden 
gegebenen Tatsachen rein zufällige Uebereinstimmungen sind, 
denen gar kein Wert beizulegen ist. Das Ganze soll nur 
