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ein Versuch sein, zu sehen, ob vielleicht die Schwedoffschen 
Grundgedanken doch einige Berechtigung haben könnten. 
Es sei auf zweierlei hingewiesen. 
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1. Das Funkenpotential bei schnellen 
Schwingungen. 
Es seien von den Schwedoffschen Annahme zwei fallen 
gelassen, nämlich erstens die Annahme, dass die Ionisation 
durch die vereinigte Wirkung von lebendiger Kraft des Ions 
und der Feldstärke erfolge und ferner die Annahme einer 
Reibungskraft. Dagegen sei die Annahme einer beträcht- 
lichen Weglänge beibehalten. Zur Bestimmung der Grösse 
dieser Weglänge seien die Versuche über Funkenentladung 
zwischen parallelen Platten herangezogen. Aus den Ver- 
suchen von Baille, 1 ) Liebig 2 ) und Freyberg, 3 ) sowie durch 
Extrapolation aus den Versuchen von Voigt, 4 ) Voege, 5 ) M. 
Toepler, 6 ) Algermissen 7 ) über die Funkenpotentiale bei Kugeln 
von grossem Durchmesser ergibt sich, dass von einem Platten- 
abstand von ca. 0,5 cm an die Funkenentladung stets, bei 
beliebig grosser Funkenlänge, bei derselben Feldstärke er- 
folgt. Ihr absoluter Wert lässt sich bei der mangelnden 
Uebereinstimmung der Messungen nicht ganz genau angeben. 
Er liegt jedenfalls in der Nähe von 100 C. G. S. 
Wir wollen dies so deuten, dass diese kritische Länge 
von ungefähr 1 /o cm die Weglänge eines Ions ist. Nach 
Durchlaufen dieser Strecke in dem elektrischen Feld von der 
Stärke 100 C. G. S. pro cm hat dann das Ion die zur Ioni- 
sierung erforderliche Geschwindigkeit erlangt. Da es frei 
1) J. B. Baille, Ann. de chim. es phys. 25 . p. 486. 1882. 
2) G. A. Liebig, Phil. Mag. 24 . p. 106. 1887. 
3) J. Freyberg, Wied. Ann. 38. p. 231. 1889. 
4) E. Voigt, Ann. d. Phys. 12 . p. 403. 1906. 
5) W. Voege, Ann. d. Phys. 14 . p. 567. 1904. 
6) M. Toepler, Ann. d. Phys. 19. p. 191. 1906. 
7) J. Algermissen, Ann. d. Phys. 19 . p. 1007. 1906. 
