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die Strecke von 0,5 cm durchläuft, so ist es dabei von einer 
Stelle mit dem Potential V zu einer Stelle von Potential 
V = 50 gelangt. 
Allerdings ist so nur eine Erklärung für das Verhalten 
des Funkenpotentials zwischen ebenen Platten für Schlag- 
weiten über 5 mm Länge gegeben. 
Zur Erklärung für das Verhalten des Funkenpotentials 
bei kleineren Funkenlängen müssten wieder neue Hülfs- 
hypothesen herangezogen werden. 
Quantitative Messungen über das Funkenpotential bei 
schnellen Schwingungen sind von J. Algermissen x ) angestellt 
worden. Es hat sich dabei ergeben, dass das Funken- 
potential bei einer Wechselzahl von 10 6 /sec noch wenig 
abweicht von demjenigen bei statischer Ladung, dass hin- 
gegen bei Wechselzahlen, die wesentlich höher sind als 
10 ß /sec, das Funkenpotential für schnelle Schwingungen er- 
heblich grösser ist, als dasjenige, welches für statische 
Ladung gilt. 
Indem wir uns wieder auf Funkenstrecken von über 
5 mm Länge beschränken, können wir diese Resultate von 
Algermissen nach unserer Hypothese so deuten, dass das 
Ion bei den schnellen Schwingungen, also zeitlich veränder- 
lichen Potentialen, nach Durchlaufen der Wegelänge von 5 mm 
noch nicht eine so grosse Geschwindigkeit erlangt hat, wie 
es bekommen hätte, wenn das Potential, also auch die Feld- 
stärke, während der ganzen Zeit seiner Bewegung den zur 
Anfangszeit gültigen Maximalwert behalten hätte, da bei sehr 
schnellen Schwingungen vorher schon die Wirkung der rück- 
treibenden Phase einsetzt. 
Soll es doch nach Durchlaufen des Weges von 5,5 mm 
dieselbe Geschwindigkeit erlangen, die es bekommen würde, 
wenn es bei statischer Ladung seinen Weg durcheilt hat, so 
muss das Maximalpotential bei den Schwingungen grösser 
1) J. Algermissen, Ann. d. Phys. 19 . p. 1007. 1906. 
