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sein als das Potential bei statischer Ladung, wie es Algermissen 
gefunden hat. Diese Ueberlegung gibt nun aber auch quanti- 
tativ leidliche Uebereinstimmung mit den Versuchen von 
Algermissen. 
Bei diesen Versuchen war das Potential der isolierten 
Elektrode gegeben durch V —V 0 cospt . Es seien Platten- 
elektroden angenommen, d sei die Funkenlänge, e die Ladung, 
m die Masse des Ions. Es ist dann 
d 2 x F 0 , e V 0 D . , 
Mi-j# — - e ~t cospt, oder wenn — — = B 0 ist, 
ctt et m et 
d 2 x d x 
-jp = Bo cospt ; hieraus, da für t — 0 auch — =z 0 : 
dt 
1) ^ = — sinqt, und ferner, da für t = 0 auch x = 0 ist: 
dt p * 
2) . . . . . • * = p (1 — cospt) 
( d'T \ ^ 
— J —2 Bo x — p 2 x 2 
/ \ 2 
Für x gleich der Weglänge 1 5,0 mm) muss (,-^J 
einen bestimmten kritischen Wert M haben, wenn die 
Funkenentladung einsetzen soll, d. h. 
3) 2 Bol—p 2 l 2 — M. 
Andererseits gilt für statische Ladung unter leicht ver- 
d% $ d d ipV ^ 
stündlicher Bezeichnung ~^ — B stat und =2 B s t a tx. 
Für die Funkenentladung muss wieder sein 4) 2 B s t at l — M, 
wo M denselben Wert hat wie in 3). Gleichsetzung von 3) 
und 4) liefert für B 0 : 
5) 
6 ) 
Bo = B sM oder 
V 0 = V stat + P jXj.d 
