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Ist n die Schwingungszahl in der Sekunde, so ist 
p = 2nn. Es wird 
7) Vo=V sM + 2n 2 n 2 X-d 
e 
Annähernd ist also {n 2 10) : 
F 0 = V sfat + 20»*-« 
e 
Hierin setzen wir nach unserer Annahme 1 — 0,5 cm; 
6 
ferner sei, indem wir für — die aus der Elektrolyse folgenden 
Werte benutzen, indem wir also als Ionen einfache Atomionen 
yh — 15 
annehmen, gesetzt - = 55 • 10 im el. stat. Masssystem 
C. Gr. S. (Der Wert für 0 oder N .) 
Es wird 
8) . . . . Vo = V s tat -f- 550 • 10 °n 2 -d 
Durch diese Gleichung ist also das Funkenpotential F 0 
fb 
für schnelle Schwingungen von der Schwingungszahl — für 
sec 
^die Funkenlänge d gegeben, wenn das Funkenpotential V stat 
für dieselbe Funkenlänge d bei statischer Ladung bekannt ist. 
Diese Beziehung 8) werde nun an den Resultaten von 
Algermissen geprüft. 
Da sie streng nur für homogene Felder gilt, so ist sie 
nur zu vergleichen mit den an Kugeln von 2,5 cm ausge- 
führten Messungen. 
Hier besteht nun eine leidliche Uebereinstimmung zwischen 
Theorie und Beobachtung. Zunächst sieht man, dass für 
Schwingungen bis zu n = 10 6 /sec V 0 von V sfat nicht merk- 
lich verschieden ist, d. h. das Entladungspotential für schnelle 
Schwingungen nicht merklich verschieden ist von demjenigen 
für statische Ladung. Für n — 10 6 /sec und d = 1 wird 
