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Vo — V s tat = 0,55 el. stat. C. G. S. = 165 Volt. Dieser j 
Unterschied der beiden Spannungen ist also nur unbedeutend 
gegenüber dem Wert von V stat selbst, der ca. V stat — 31 800 
Volt beträgt, also wenig über 72%, mithin kaum messbar. 
In der Tat hat nun aber Algermissen festgestellt, dass sich 
bis zu einer Schwingungszahl von n = ]O ß /sec das statische 
Entladungspotential nicht von demjenigen für Schwingungen 
unterscheidet. 
Für Schwingungen, die schneller sind als 10 Q /sec wächst 
nun aber nach 8) die Differenz F 0 — V sfat sehr schnell mit 
zunehmender Frequenz auf merkliche Werte, ganz wie es 
nach den Beobachtungen von Algermissen tatsächlich der 1 
Fall ist. Die numerische Uebereinstimmung ist in Anbetracht 
der Schwierigkeit der Messungen wohl befriedigend. 
In Fig. 2 sind die Entladungspotentiale nach den Be- 
obachtungen von Algermissen und die aus der Berechnung 
nach 8) sich ergebenden eingetragen. Selbstverständlich be- 
ginnt der Gültigkeitsbereich der Formel 8) erst bei 0,5 mm 
Funkenlänge. 
Mit wachsender Schwingungszahl n müsste F 0 — F' sehr ^ 
schnell steigen. I 
Das Prinzip der gegebenen Erklärung würde natürlich 
auch gelten, wenn man mit J. J. Thomson und J. Stark auch 
Ionenstoss, aber nur sehr kleine freie Weglängen annimmt. 
2. Das Funkenpotential bei übergrosen 
Funkenstrecken. 
Eine zweite Bestätigung der Hypothese, dass die Funken* 
entladung (für Funkenstrecken über 5 mm) immer dann ein- 
setzt, wenn die Potential differenz zwischen zwei Punkten der 
Funkenstrecke, deren Abstand ca. 5 mm beträgt, auf ca. 
16000 Volt gestiegen ist, scheint mir aus den Ergeh- 
